UEBEll EINE EUKLURUNr. DKlî, \V1DE11STANDSZUNAHME, U. S. W. 463 



Nemieii wir luimlich die Aufangsgesclnviiidigkeiteii r,,..,, und ry.^, 

 uud die Coordinaten zur Zeit x^ und i/^, so ergiebt sicli 



,, - .,.„ =Qf + Ç) (1 - <•»» M) + \°«u M 



.'/ -.'/» = - 1' ' + (iT + p) "■" 4' - t" '■' - '■"■' "•' 



Dauert die Beweguug nur selir kiirz^ oder ist Z* sehv kleiu, so kaiiu 

 man hierfiir sclireiben 



X — Xq = 4 al'^ -j- 2 ^^- • ";/.() + ^'.r.o '^ 



worausinilblicher Weise die gewulmliche Stromleitung o/w^e magnetisclie 

 Widerstaudsiinderung und der IlALL-Effekt (aus dem zweiten Glied in 

 ij — l/^^) abgeleitet werdeu konneu. 



Das besondere in dieseu Gleichungen^ sclion ersiclitlich aus der all- 

 gemeinen Losung, ist dass die Formel fur x kein Glied entliiilt welclies 

 GiwQnforfsc/ireUeiuleu Eiutluss von a bedeuten wiirde. Das a kommt 

 abgesehen von Konstauten nur multiplicirt mit cos oder sïm vor, sodass 

 nach einein vollstiindigen Umlauf keme Verschiebiing lu der X-Rich- 

 tuiKj stattgefunden hat. Elektronen, welche sicli iwgestoit unter dem 

 Eintiusse eines magnetisclien und eines elektrisclien Feldes bewegen, 

 nelimen also ebensowenig Teil an der Stromiibertragnng als Elektronen, 

 in gesclilossenen Bahnen kreisend. 



8. Es fragt sicli jetzt in welcliem Masse ein Magnetfeld ungesturte 

 Spiral beweguug veranlassen kaun. 



Zur Beantwortung bemitzen wir die Formel welclie den Eadius 

 angiebt fiir die Spiralwiudungen bei einem Magnetfelde // und eiuer 

 Gescliwindigkeitscomponeiite senkrcclit zu H gleicli i\, 



r=^ , also v.^rH- 

 eli (J. 



Setzen wir fiir II l(l\ fiir- 1,7.10' und fur r mit Eûcksiclit auf 



