UEBER DEN DRUCK DER LICHTSTRAHLEN. 475 



dargestellt wird. Daim folgen die Wertlie von B, U, Z in der l'orm 

 H = 4^ .- {ÂIZ— Nï) + Ay. [Mw — No ) 



H = 4^' ~ {NX —IjZ)-{- a y ( Nn — Lw ) 



z = ^ ~ ( AK —MX) + .^^ ( Lv — Ma) , 



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worin II = --, r = , /o= ist und /• den speciiisclien Widerstand 



des Koi'pers bedentet. 



Um nun x, (S, y zu Hndeii^ solien wii- dièse Kriifte, als ànsnere Krafte 

 in die bekannten Differentialgleiclmngen der Bewegung elastischer Kôr- 

 ])er eintïdiren; iii gleiclier Weise nuissen H,„ H,„ Z„ als aussere Ki'ilfte 

 in die Grenzbedingiingen der elastisclien Druckkviifte eingesetzt werden. 

 Sind dabei A, . . . N ])ei-iodiscli veriiiiderlich, so wird dassclbe aiicli fiir 

 X, [3, y der Eall, so dass wir iiii Allgenieinen elastische Scliwingnngen 

 erhalten werden. Da aber, wie schon v. Helmholtz ') benierkt hatte^ 

 H, . . . Zu Grossen zweiten Grades uml bei regebmissigen Lichtscliwin- 

 gungen verscliwindend kleine zwcnter Ordnung sind^, so werden aucli 

 X, (3, y ebenso klein und wir kihinen daher den Eintluss von x, p, y 

 auf L, M, N, X, Y, Z anch fiir die best evacuirte Eiiunie ausser Aclit 

 lassen -). Nnr fiir den reinen Aether (sogar ohne BeliarrungsvernK'igen) 

 wiire die von diesen Krilften lierriihrende Bewegung zu untersuchen^ wie 

 es von V. Helmholtz gethan worden ist. 



7. Nacli diesen Ueberleguugen bietea fiir uns die nionientanen Werthe 

 von =.,. . .=.„,. . -, also auch von A',,,. . . kein Interesse dar; wir wer- 

 den daher unsere Aufgabe in der Weise beschrilnken konnen^ dass wir 

 . innner inir die niittleren Wertlie der Krafte fiir die ganze Scliwingungs- 

 periode in Uechnung zielien. 



Wir nehinen ferner an, dass /y, M, N, X, Y, Z die Eorm 



<-^) 



') V. Helmholtz, Wied. Ann. 53 p. 139, 1894. 

 ') Hertz, Wied. Ann. 41 p. 398, 1890. 



