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3) Differeuzieren wir jetzt die runctiou T total nach T, d. h. wir 

 setzen voraus, dass dabei zwaryj und aile n^,')/.^, etc. uiigeaudei-t bleiben, 

 aber dasz — wie das iu Wirldichkeit geschieht — die Dissociationsgrade 

 o!>, /3, etc aile mit der Temperatur mitverdnderen. Wir bezeichuen iil. 



mit -~ {cp eine beliebige l"'unction) die Opération : 

 cl jL 



d(p _ z'^^) c>cp dx I dcb d(3 \ 



dT\^'^'^lc(Jv'^^i3lT'^ ■ ■ J' 



P, 11 J, »o. 



\^. d0 dcp dcp ^ ^ ^3 



Lbenso ^-. - — , - — , etc. sodass z, J3. 

 d,p dn^ dn^ 



d0 _^c»(|) I c»cp dx I ^(p d[3 

 dn< 



'l(p _/h(p I c>Cp rt^^ c>(p r//3 I \ 



in^ \c^?/i ^a,dv^ ^^dn^ ' ' ' J' 



l\ir Linsere Puuction T bekommeu wir somit : 





^(^-F\ 1 



einzuseherij dass 



Niin ist nach (4) f ^ j "^ rml^^M^j/-'^' )• Aber es ist leicht 



ô^ = ^^ ^ = ^'^^*« (^) 



Deun bei den verschiedenen Dissociatiousgleichgewichten iindert sicb 

 das totale Potential T nicht mebr^ ^renn die Dissociationsgrade sich vir- 

 tuell iluderen (GJeicligewichtsprincip). Es bleibt also iibrig: 



El 



)enso wirc 



dT ctT T'^ ^^ '^ 

 d-^ _i>W _ V 



(4«) 



Jetzt ditf'erenziereu wir dièse Bezieliungen (4«) total nach y/, (wobei 

 sich also wiederum x,fi, etc. ilndern). Die Dissociatiousgleichgewichte 



bleiben dann ni. bestehen. nnd die Glieder ^^-^ ^r^r^ etc. bleiben = 0, 



sodass auch die Beziehungen (4j)wahr bleiben. So miissen in unserem 



