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W. H. JULIIIS. 



Eaum zum Teil mit anderu Leitevii ausfiillt. Der Vievt von /• wird also 

 iu dem Médium mit deu kleineu Leitem grosser seiu, als iu dem iir- 

 sprûnglichen Dielektrikum. 



AYeim also fur zwei Medieu k rerscliieden ist, konnten wir dies ganz 

 oder zum Teil der Anweseuheit kJeiner Leiter zuschreibeu, deren ge- 

 sammtes Tolum pro cm' im eiiieu Mittel grosser ware^ als im anderii; 

 wir wollen die Môglichkeit, dass Yerscliiedenheit in dem Werte von ^• 

 auch uoeli durch specitisclie Eigenschaften der Dielektrika (unabluingig 

 von dem Yorkommen eiugebetteter Leiter) bedingt sei, nicht aus- 

 schliessen. 



îVahern Tvir uns jetzt allmahlicli dem Greuzfall, dass der Zwischen- 

 raum ganz mit (geladenen oder ungeladeneu) Leiterchen ausgefiillt ist^ 

 sodass wir es schliesslich mit einem leitenden Korper zu thun haben, so 

 wird das erste Glied der Gleichung (2) gleich Null weil die Kraftkom- 

 pouenten A", Y und Z verscliwiuden. Mau liât also 







4;r 



P 



und kann daraus deu Schluss ziehen (wie man zu thun pflegt), dass in- 

 nerlialb eiues Leiters ; = sei ; k konute dann einen endlicheu AA ert 

 behalteu. Der Gleicliuiio- wird aber aucli Geuiio-e o-eleistet, weuu man 



Fis. 1. 



/• ^ oc voraussetzt^ in welchem Falle p nicht gleich Null zu sein braucht. 

 Die Walil mass man auf Grund anderer Ueberlegungen trefîen; wir 

 wollen annehmen es sei in einem absoluten Leiter /,■ ^ ^.. 



