504 W. H. JULIUS, 



vuiabhiingig vou cler Givisse des Telles A -S; weiin imr derselbe gegeii die 

 Eiitfernuug der gedacbten posltlveu Eiiilieit gross Ist. 

 Man wiiiischt aber zu finden 



und erkliirt den fehleiideii Betrag 2 ;r c ans der Abstossung, welclie die 

 Laduug der ilbrlgeii Telle des Lelters auf deu betracbteten elektiiscben 

 Piinkt ausiibeu soll. Mau setzt also voraus, die Elemente der Oberflii- 

 clienladung wlrkeii diirch den Leiter bindurcli mit eluer Kraft als wenn 

 die Dielektrlcltatskoustante im Iimern aiich gerade = 1 wiire (oder 

 etwa = 3 wenn derselbe Leiter mit Petroleum umgeben wiire); beuutzt 

 man jetzt nocb den Satz, dass im Innern élues Lelters élue Puuktladung 

 sicli im Gleicbgewicht befinde, m. a. W. dass die Eesultante der auf Ihr 

 wlrkeudeu elektriscben Kriifte glelcli Nul! sel, so kauu man scbliessen^ 

 dass die von den entferuten Teileu der Ladung lierridirende Kompo- 

 neiite der Peldlnteusitat in der Niibe der Oberflacbe gleich 2 tt : sein 

 muss^ und das gewuusclite Résultat ist erlialten. 



l\Lin stebt nun aber einer Schwierigkelt gegeniiber. Die auf jedes 

 Q,uadratcentimeter der Oberfliicbe beiindllcbe Ladung c muss aucb 

 selber dleser Abstossung von den iibrlgen Teileu der Laduug unterwor- 

 fen sein und stelit also untcr dem Einfluss einer uacli aussen gerichteten 

 Kraft 2;rç'-. Sie soll die „Spaimung liings den Kraftliuien" darstellen. 

 Der Leiter 8 sel nun z. B. eine Kugel. Man denke sich dleselbo von 

 einer uacli der Erde abgeleiteten Kugelschale in beliebigeni xVbstaude 

 concentrisch uingebeu; es wird dann jedem Telle ç' der Ladung eine 

 Ladung ■ — q auf der Kugelschale enls])reclien. Die Kraft 2 'tt g'", welche 

 das geladene Elaclienstûck der Kugel nach aussen treibt^ wird jetzt der 

 Anzleliung durcli die Laduug — g' zugesclirieben werden milssen^ und 

 es slnd also zur Erklarung dleser Kraft zwei TJrsaclien gefunden^ die 

 jede fiir sicli ausreichen wilrden. 



Dleser Widersprucli ist nun eine Eolge der Hvpotliese, dass es erlaubt 

 sel, Punktladuugen oliue AYeiteres als Massenjmnkte zu beliandeln. 



Denn belialten wir im Auge^ dass die Punktladuugen auf deren Yer- 

 halten die ganze Théorie gegriindet wurde, eigentlich kleine geladene 

 Leiter slnd, uud setzen wir ans solchen Lelterchen eine elektrische 

 Schicht zusammen^ so entsteht, wie klein mau sich die Elemente auch 

 denken moge^ notweudlg eiu plattenformiger Leiter. Von der ganzeu 



