UKBER DIE AUSBREITUNG DEM VVELLEN^ U. S. W. 513 



Aus diesem Aiisdi'ucke o£) kr)iineu wir ei'selien, class die Aenderung 

 der Phase iu den Abstiiudeii, welcbe hn Vergleicli ziir Période der 

 Structur {a -j- ù) gross siiid^ uiid besoiiders^ falls /y^ und /,:Jj kleiii sind, 



— i k'x 

 hauptsiichlich von dein Pactor e herriUirt. Ako, iu Annidirung, 



pflanzen sich die Wellen in unserein niclit lioniogeuen Médium in der 



'Itv . - : . . 



Weise fort, als ob -t; — die Portptlauzungsgeschwiudigkeifc der Wellen 



ware, wenu /■' eine réelle Gi'iisse ist. Wenu /;' complex ist, ilndert sicli 

 sowobl die Phase wie auch die Amplitude in Abhiingigkeit von x; iu 

 diesem Falle besteht im ganzen nicht homogenem Médium eine Art von 

 steheuden Wellen, aber mit einer Phase, welche von Lamelle zu Lamelle 

 sich ilndert, und mit einer Amplitude, welche von Lamelle zu Lamelle 

 sich nach exponeutialem Gesetz vermiudert. 



Untersuchen wir nun die Abhaugigkeit von k' von der Période T der 

 Wellenbewegung. Nach dem Ausdrucke LS) haben wir: 



18) c'w.y /•' {a -h '^) = cos J>\ a. cas /'., ù — | ( y — ~- -\- .' - ' )*,'« l•^ a. si// k.^ h^ 



oder in anderer Porin 



LS') z^.^- (^-^^^)_ '^ ^ ^\k,p,^k,p,J '^^Z -^ i 



2 /,^^v^./,^f-(^+^^;.)^v^f + i 



Setzen wir allu'emein 



k' = U (1 -^ ; s) HT, i = V — 1, 



wo n die Geschwiudigkeit des Schailes in freier Luft ist, und wir //. 

 den „Brechungsexponenteu'' uud s deu Absor])tionscoefficieiiten ') des 

 idcht homogeuen Mediuui uenneu. 



Die Pormeln 18) uud 18') lasseu uns den Yerlauf der l)isj)ersious- und 

 Absorptionscurven verfolgen. 



^) Hier gelit es nur liber die Analogie; natiirlicli ûudet in unsereni Falle keine 

 eigentliche Absorption der Energie der "Wellen statt. 



ARCUIVES NÉERLANDAISES, SERIE II. TOME V. 33 



