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Wii- wollen desshalb unsere Aufgabe zunachst vereinfachen : die 

 ersten heideu MAXWELL'scheu Gleiclmngen sollen fur deu Fall gleichfor- 

 ndger Bewegung aller Korper so modificiert werden, dass sie die llesul- 

 tate miter % ergebeu, und zwar in deii obeugeuaunten Grenzeu der Ge- 

 nauigkeit. 



§ 2. Zwei durchgefiilirte Theorien stelien sicli hier gegeniiber: 

 Nach der HERTz'sclieu Théorie ist die relative Aiisbreitung in aller 

 Strenge unabhilngig von der gemeiusamen Bewegung; die Théorie 

 erkliii't also die Thatsachen unter c und d, sie ist dagegen in Wider- 

 spruch mit den Thatsachen unter a und J). Die LoRENTz'sche Théorie 

 ergiebt aile angefiihrten Thatsachen^ aber aile nur als Naherungen ersier 

 Ordnung; sie widerspricht daher der Forderung zu d. Offenbar geniigt 

 man alleu ï^orderungen^ wenn man in den Gliedern erster Ordiumg mit 

 LoRENTZ in Ubereinstimmungbleibt^ zngleichaberzum Ausdruck bringt, 

 dass die optiscJœ Lavxje élues in'heliebiger gescJilossener Cnrve verlaufeii- 

 den SfraJils dnrcli die Bewegmig nichl gedndert w'ird. Das heisst mit 

 anderen Worten: die gesuchten Gleichungen miissen sich von den 

 LtjRENTz'schen derartig unterscheiden, dass nicht die Ausbreitiingsge- 

 schwindigkeit,, sondern ihr reclproker Wert die nach der Ansbreitnngs- 

 richtung genommene Componente der Korpergeschvvindigkeit linear 

 enthalt. Dièses Postnlat fiihrt zn folgendem Ausatz fur die Lichtans- 

 breitnng in durchsichtigen Korpern : 



P [M) = ^,^ = ^ /i - ^0 (^^. [« m 



r (g) =0 



r(?0?) = (j 



Die Gleichungen gelten mit Bezug auf relative Coordinateu. Es be- 

 deuten 

 / die Zeit, 



E und M electrische und magnetische Feldintensitiit, 

 s und /z Dielectricitâtscoustaute und Permeabilitiit^ 

 f(j und />!„ die Werte dieser Constanten fiir das A^acuum, 

 M die nach Zeit und Ort constante Geschwindigkeit der Korjjer, 



