ilBER DIE GLElCilUNGExV UER ELKCTKODYNAMIK U. S. W. 519 



P [A] die dotation (curl) des Vectors A, 

 [A JB] das Vectorprodukt von yl imd B, 

 r{.l) die Divergenz von A, 



c> _ . . 



-|- und -- J eciur — Addition hez-w. — Diff'erentiation. 



Die Einheiten der electrisclien und niaguetischeu Griissen sind so 

 gewiihU, dass 



wird, wo /" die Lichtgeschwindigkeit im Vaciiuin (fiii' //=()) bedeutet. 

 Die Gleichungen sollen ûberall gelten^ aucli dort, wo die physikalische 

 Beschaffenheit der Kiirper stetig odcr unstetig variiert. In diesev Fest- 

 setzung sind die „Stetigkeitsbedingungeu" filr Grenzfllichen beveits 

 enthalten. 



Um zu zeigeii, dass die Gleichungen [/i) unseren Forderungen geiiii- 

 gen, fûliren wir in ihnen die Lorentz'scIic Transformation aus : 



/' = / — f „ ^y.„ {itj. . X -\-Uy.y-\-u-.z) \ 



Bezeichneu wir Rotation und Divergenz in dem neuen System durch 

 P' bezw. r', so lautet das Résultat : 



P' {M) 



-P'C/?)=^^ iw 

 r' (f E) = 



r'{y.3I) = 



Wesentlich ist, das die Gleichungen (/>') in aller Slre/ige aus [A) 

 folgen^ wahrend die entsprechende Umformung bei Lorentz nur bei 

 Beschriinkung auf die Glieder erster Ordnung gilt. Denkt man in [B) 

 x,i/,z,l îWx x ,if\z' ,1' geschrieben^ so hat man die MAXWELr/schen 

 Gleichungen der Lichtfortpllanzung filr ru/iende durchsichtige Kcirper 

 vor sich. Wir konnen also nach dem Yorgang von Lorentz schliessen: 



Jedem im ruhenden System moglichen Strahlnngsvorgang S^^ ent- 

 spricht ein moglicher Vorgang S im bewegteu System^ bei welchem die 



