5£0 EMIL COHN. 



gleiclien Wei'te E, M, welche iin Puiùte ;; zur Zeit / stattfanden, jetzt 

 zur Zeit /' eintreteu. Der Zeitunterschied /' — / ist eiudeutige Function 

 der Lage vou p. 



Die Richtuug des Liclitstrahls kaim in -S^ definiert werden als ge- 

 ineiiisame Normale von A' und M. Wir setzen fest : ancli in den Glei- 

 chnngen {A) solJen E und M die Vectoren bedeuten, zu welclien der 

 Strahl normal ist; dann ist die Strahlnchtung in >S' iiberall identisch 

 mit der Stralilrichtung in /S',,. 1). h. der relative Strahlengang wird 

 durcli die gemeinsame Bewegung nicht beeinllusst (siehe unter 6'). 



Weiter aber: wenn einerseils in A'„, andrerseits in iS' das Licht auf 

 zwei verschiedenen Wegen von /;, nach y;^ gelangt^ so wird die Zeit des 

 Uebergangs zvvar durcb die Bewegung verilndert, aber filr beide Wege 

 lira geuan den gleicJie:i, Befrag. Das Interferenzbild wird dalier durcli 

 die Bewegang niclit beeinflusst (siehe unter d). 



Wir betrachten niilier ein System ebener Wellen; d. h. wir setzen 

 an : aile Feldcomponenten sollen proportional einer und dcrselben Funk- 

 tion des Arguments 



iKvC-r'>h,-'i/-T"z-~ — t (1) 



sein. Damit dieser Ansatz den Gleichungen {yi) geniige, muss 



V.r2 + V,2-|-V,2 = f^y. (3) 



und A' wie )/ normal zu v sein. Die liichtung von v ist also die 

 Strahlricbtnng, wahrend // die liichtmig der Wellennormale liât. 



Es liandle sich zunachst um ein electromagnetisch dem Vacuum 



1 



o-leiehwertio^es Médium ; dann wird der Zaldwert v = l «. v.,, = ^.. Man 

 erliiilt also die Eichtung der Wellennormale, indem man einen Vector 

 von der Eichtung des Strahls und der Grosse ~ mit einem Vector von 



der Eichtung der Bewegung und der Grosse — ^ zusammensetzt, oder 



einfacher : V mit w. 



Dieser Satz, angewandt auf die Bewegung der Erde, ergiebt die be- 

 obachtete Aberration. 



YuY jedes Médium gilt das folgende: Die ^Strahlgeschwindigkeif" 



