

Das Eormelsystem (2), (3)^ (4), (5) als Ersatz fiii" (1) uiul (2) beziig- 

 licli (4) und (6) wurde von Hertz 1884 ans der MAXWELi/sclieii Tlieorie 

 herausgelost. 



Flir die Elekti'odynamik komint iiocli eiu drittes System iu Betracht, 

 welches in vielen Ealleu vortheilhafter ist als das zweite und sicli enger 

 an Maxwell anschliesst. In ihm wird das Vektor-Poteutial eines der 

 Yektoren K und H benutzt. Wir wollen H auswahlen und das Potential 

 mit r bezeichnen^ dann ist zu setzen: 



à,, J 





])amit wird V nocli nicht bestimmt; vor alleni kommt in Betraclit^ 

 dass der Werth von 



^X (^// (^Z 



willknrlich bleibt; eiue passende Verfiigung behalten wii- uns vor. 

 Der Ansatz (7) erfûllt (1) und ergiebt wegen (Sj: 



'^'^z'^t \du dz J 



nebst 2 alinlichen Gleichungen. Das ganze System zeigt, dass /'K sicli 

 von dem Vektor ( — fT./fV, — ^Tijà/.^ — «^rr/f*/) nur uin einen Vektor- 

 antheil unterscheiden kann, der ein skalares Poteniial besitzt. Bezeicli- 

 nen wir dièses mit (p, so ist zu setzen : 



wobei V eine beliebige Richtung bedeutet Hievinit ist nun aïK^li das 

 System (3) erfiillt. Er bleiben uns noch (2) und (5). (2) ergiebt: 



