ELEKTRODYN A MISCIIE ELEMKNTARGESETZK. 553 



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Mittels (5) folgt fur eiue beliebige Richtung v: 



V(>2t. t- ^^2 "^ (^^2 y» ^ ^„^^^ -^'^ ^ ,^^ '^ dy ^ ^Z JJ 



Uber die Unbestimmtlieit in F verfiigeiid setzen wir nun: 



Daim folgt als Ersatz fiir (2.) uiid (5): 



c>2j) /(^20 ^2^ f>2j)^ 



(9), (10), (11) in Verbindung mit (7) und (8) stellen das augekiin- 

 digte Maxwell^^c,^/;? Gleïclmmjssystew, dar. Wie wir erkennen, ist es 

 nicht symraetrisch. 



Das scheint zuniichst ein Naclitheil (der iibrigens leicht beseitigt wer- 

 den kthmte), ist es aber in Wirklichkcii nicht, denn bei der Einordnnng 

 der Théorie der Optik in die Théorie der Elektrodynamik kommen wir 

 so in die Lage, uns genau der erfahrnngsgemiiss bestehenden Unsym- 

 nietrie der eh;ktrischen und magnetischen Erscheinungen anzupassen. 



Maxwell benutzte nicht die vereinfachende Beziehung (9). Ihiii 

 war namlich Y nicht wie uns eine blosse matliematische Hiilfsgnisse, 

 sondern eine Eunktion des Zustandes von besonderer Bedeutuug, und 

 so mnsste er den Wertli von 



^x "^ ^y ^ ^^ ' 



obgleich „not rehited to any physical phenomenon", unbestiiiunt hissen, 

 In eiuer iuteressanten in Artikel 12 citirteu Arbeit von Levi. 



