LA l'IÎOPAdxVnON LIBRE DE LA RADIATION, ETC. 5ÔS 



semble alors que ce mouvement doit être appelé non-réversible. Un 

 miroir, p. e., ne renverse absolument pas le phénomène, car par le mouve- 

 ment inverse, les dernières vibrations produites, c.-à-d. les plus faibles, 

 devraient revenir les premières au vibrateur et puis être coiistamment 

 suivies de vibrations plus fortes; tandis (|ue ce sont au contraire les 

 premiers rayons que le miroir renvoie les premiers au vibrateur. Il 

 me paraît tout aussi peu possible d'obtenir d'une autre manière la 

 modidcatiou inverse. 



Examinons maintcnaui un cor])s radiant, composé d'un grand nombre 

 de vibrateurs semblables, et voyons si la modificatio]i de radiation qui 

 émane de ce corps est réversible: il nous faut alors remarquer (|ue cette 

 question peut être prise dans deux acceptions diH'éreutes. Eu premier 

 lieu, nous pouvons considérer comme modification inverse un mouve- 

 ment qui soit complètement identique à celui qui a lieu en réalité, mais 

 qui a lieu seulement en sens inverse. En second lieu, on peut envisager 

 comme telle une modification qui soit Tinverse de raction véritable, 

 pourvu (jiCou tienne compte seulement des coordonnées mesurables (apj)e- 

 lées par J. J. Thomson „controlable coordinates"). 



Comme les coordonnées mesurables sont les seules que nous puis- 

 sions percevoir, ruuique circonstance qui influera sur les phénomènes 

 que nous observons, c'est leur réversibilité ou non-réversibilité selon la 

 seconde acception. 



Et dans ce cas, M. Planck a assurément le droit de regarder la libre 

 propagation des radiations comme un phénomène réversible. Il le dé- 

 montre lui-même en laissant les radiations se réfléchir sur un miroir 

 concave, croyant ainsi renverser la modification. Toutefois, comme ce 

 miroir de\a'a être un „miroir parfait", et que ceci nest qu'une fiction, 

 qui ne se présente pas dans la nature, je tiens i)réferable de faire cette 

 démonstration d'une manière différente. Nous pouvons y arriver en 

 imaginant deux sphères concentriques qui envoient des rayons l'une 

 vers l'autre, tout en ayant la même température et émettant les mêmes 

 longueurs d'onde. En ce qui concerne les coordonnées mensurables 

 (c. à. d. la quantité d'énergie et la longueur d'onde), la radiation de 

 Tune des sphères vers Tautre sera tout à fait identique à celle de la 

 seconde vers la première. 



Cependant, on peut aussi se demander si la libre propagatioji des 

 radiations est réversible selon la première acception. Il nous faudra 

 alors examiner 1'^ s'il est toujours en notre pouvoir de faire s'accomplir 



ARCHIVES néerlandaises, SERIE II. TOME V. uS 



