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cher Erscheillungen s])ezielle Dienste zu leisten verspricht; was — soviel 

 mir bekaimt ist — lùclit der Tall ist. Man sielit, dass weder die eine^ 

 iioch die audere A^orstelluiigsweise etwas Zwiugendes liât und dass 

 niithiti die Annahme der Laduiigsauhaafuiig an dev Oberfliiclie wohl 

 als rein willkiirlich gelten mûsste^ wenn man sicb niclit die Yorliebe zu 

 dieser Annabrae^ jeder andern gegeniiber, liistoriscb erkUiren konnte. 



Ein Grnnd aber spricbt entschieden gegeu eine reine Oberflachen- 

 verteilimg der Ladung; es wûrde uanilich in den Punkten der Ober- 

 liache eines bewegten Electrons der electrische Stroni einen unendlichen 

 Wert besitzen, So wird man also dazu gefiihrt^ vielmehr au eine Ober- 

 tiachenscbicht von endlicher, sei es denu anch geringer^ Dicke zu den- 

 ken, Dass die Dicke gering sei, ware dann aber wieder eine ganz uube- 

 griiîidete Spezialisirung der Annahme; und so werden wir dann 

 schliesslich die Voranss.etzung einer Verteilung der Ladung in einer 

 Schicht beliebiger Dicke, als mehr allgemeiu, vorziehen. 



Am allgemeinsten wiire wohl die Annahme, dass die Ladung liber 

 einen Eaumteil von beliebiger G estait in beliebiger Weise verteilt ware; 

 sie wiirde aber zu etwas complizirten Kechnungen tuhren, und ich habe 

 es daher vorgezogen, die Annahme iiber die Ladungsverteilungim Elec- 

 tron soweit zu spezialisiren dass ich voraussetze dass das Electron eine 

 ilber sein ganzes Yolum gleichmiissig geladene Kugelschale (Eall 1) ist. 

 Die Vergleichung der fiir die beiden extremen Ealle einer sehr diinnen 

 Kugelschale (II) und einer vollstiindig ausgefullten Kugel (ITI), welche 

 beide dem allgemeineren Eall I untergeordnet werden konneu, zu erhal- 

 tenden Ergebnisse wird uns auch ohne weitere Rechnung schon gestat- 

 ten eine Vermutung aufzustellen iiber etwaige Einiliisse, welche auderen 

 Arten der Ladungsverteilung zugeschrieben werden konnten. 



Ich gelie jetzt von der Annahme I ans, betrac^hte aber immer sot'ort 

 den Eiufluss der S])cziellannahmen II und III, nenne den ilussern und 

 innern Radius der geladenen Kugelschale bezw. a und b, ihre Ditt'erenz 

 /, die positive oder négative Totalladung des Electrons s, die iiberall 

 in der Kugelschale vorhandene Ladungsdichle aber, d.h. den Divergenz- 

 wert der dielectrischcn Vcrschiebung, S, die Dielectrizitiitsconstante 

 (Permittanz) ini Aussenraume A'i, in der Kugelschale 7\\|. 



Neiuit man dann den vom Mittelpunkte des Electrons nach einem 

 Punkt des Eeldes gezogenen Radiusvector r und dessen Tensor und Ein- 

 heitsvector bezw. r und Vj, so hat man turdiedielectrische Verschiebung: 



