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auf deii clurcli deii Puiikt o-eheiKleii Parallelkreis. Man findet so 



im Aussenrauuie ^ = ~9[p •*■*]]; (^0) 



(I) .Ç. = if^(l-^,)[p.r] 



I £ T h 



m der Kngelschale (II) »Ç) = -^ — r"-[P-^'i] l > (^l) 



1 ir I 1 



U.rp=;^;;.[p..-,] 



im liohlranm ^ = 0. 



Bemerkeuswei't ist es^ dass iiach diesen Gleichungen im ganzeii Raume 

 die maguetische Kraft aucli durch folgeiiden Ausdruck vorgestellt 

 werdeu kaiin 



S?=l7r[y>.\>], (12) 



woviii iiur Grosseu vorkommen, welclie sich auf deu Zustand im betrach- 

 teteii Punkte selber bezielien kisseii; demi p kann man auffassen als die 

 Geschwiiidigkeit^ womit der als dielectrische Yerschiebung b gekenn- 

 zeiclmete Zustand des Aetbers sicli an dieser Stelle im Aether verschiebt. 

 Indem icb auf weitere Bemerkungen, welche sich an dièses Feldwir. 

 kungsgesetz (13) ankniipfen liessen, hier verzichten will, bemerke ich 

 nnr dass man aus demselben auf das erste MAXWELL'sche Gesetz zurilck- 

 falit, wenn man auf die Gleichung die Opération Jiof vornimmt, dabei 

 den bekaimtcn Satz der Vector-Analysis ') 



Rot [3( . ^] = 51 niv ^3 — 95 Dh 51 + (^ v) 51 — (51 v) ^ 



anwendet und beachtet dass p als dem Ort nach constant angenominen 

 werden muss, mithin Dlo p sowie (bv) p verschwindet. Man bekommt 

 nitmlicli 



RotS-^=i7rm + ''i>). 



Die Gleichung (10) ist der Ausdruck eines flir den gauzen Aussenraum 

 ') FUi'PL, Eiiif. i. (1. Maxw. Th., S. (34. 



