020 C. H. WIND. 



Wenn der Giliiider ein Teil eiues linearen odev naliezii lineareu Strom- 

 leiters bildet^ iuiierhalb dessen ein stationiirer Zustaiid besteht, werdeu 

 die Electronenbewegiuigen keiue weitere Ladiiiig der Oberflilche des Ciliu- 

 ders hervorrufen^ d. h. es wird Z f p gleichgerichtet sein mit é und daher 



S5p = /é ^ (14) 



gesetzt werden kunnen. Nuu ist 



J 'y 



der totale Convectionsstroni durcli eineii beliebigen Querschnitt co des 

 Cilindei's (eiiie Grosse, welcbe nicht fiir aile Qnerschnitte den gleiclien 

 Wert hat). Ynv das sogenannte Convectionsstroniinoment des Cilinders 

 erliiilt man dauii 



éj 1 /ft; rfi- = Z p 1 1 ^ d:c rh' = S p f . 



Mithin kann i défini rt werden als 



If- / 



- 1 / w rf s 



:i5) 



d. h. als was man den mi/fJereu Couvi-'dhmsstrom, im Cilinder nennen 

 kann. 



8etzt man (14) in (13) ein, so kommt das BioT-!SAVAUT''sclie Gesetz 



s-^=\v>^-^;\ (i«) 



heraus. 



Wenn man zn dem in Hinsicht auf das in grossern Entfernnngen 

 erzengte magnetisclie Teld offenbar vollstilndig durch sein Moment / ^ 

 cliaracterisivten Convectionsstromteil die zugehorigen Yerschiebnngs- 

 strome liinzunimmt, hat man in HEAVisiDi;'scliem Sinne ein ,,1'ationales"' 

 Stromelement. Bemerkuug verdient es, dass man zur Berechnung des 

 magnetischen Feldes ein Elementargesetz (10) oder (IG) benntzen kann. 



