UEBEll DAS PELD LANGSAM BEWEGTElî, ELECTKONEN. 628 



schen eiitspreelieiidc Elemeiitargesetz ergebeu wiivde, lasse icli hier 

 bei Seiten. 



Q,i. liisst sich (Vgl. z. B. Foppl, 1. c. § 108) sclireiben : 



Q,, = y^j'^i^2'^^^, (^<») 



Ilnitni 



wo 5i, (las zum ersten Electron gehorige Vectorpoteutial des electrischeii 

 iStvoines uiid ^2 f^cr zum zweiten Electron gehorige electrische Strom 

 selber, beides znr Stelle des Volumelements dv, vorstellt. Wir zerlegen 

 5li in einen Teil ?(/, znm Yerschiebungsstrom^ nnd einen Teil 51,", 

 zum Convcctionsstrom geluirig. Nun verschwiudet das Intégral 

 f^\ ^2 '^'^i ^'fîiiï^ es liber eiue beliebige eleinentare Stromrohre, nnd 

 daher auch weun es iiber den ganzen Raum erstreckt wird, weii das 

 Linienintegral einer wirbellosen Yectorgrosse iiber jede geschlossene 

 Curve Nnll ist und eben das Vectorpoteutial 51,' wirbellos iiber den 

 Raum verbreitet ist. Es ist niiinlich 



d 

 Rot 3i, ' = liât Fat bi = Pot Rot bi = Pot -- Rot\ , 



dt 



und zu jeder Zeit und an jeder Stelle 



yA,/bi = 0. 



Beiliiutig sei hier benierkt dass mit dieser VVirbellosigkeit der Ver- 

 teilung des Vectorpotentials 3li' in voiler Uebereinstimmuug ist der 

 einfache Ausdruck, welchen wir iin Felde des einen Electrons fiir S^ 

 bekominen haben; es ist namlich allgemein : 



S^=liot%, (21) 



also hier 



/p = Rot 2i' + Rot Si" = Rot 51" . 



Wir konneu also fiir S^ einfach die Kotatiou des Vectorpotentials des 

 Convectionsstroins nehinen (Vgl. 8. (>21). 

 Statt (^0) haben wir jetzt 



(^x. = !yAl\{^^dv (22) 



