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Dièse Gleichimg, woi-iu 03 die magnetisclie Induction des Teldes dev 

 electroneu s.,, £^ ii. s. w. bezeiclinet an dem Oiic, wo sicli £^ befindet^ 

 enthalt eiue wohlbekanute Eormulirung des Elementargesetzes. Man 

 kanu aunehmen dass sie sich auf jedeu Fall au\venden liisst^ wo ein 

 Electron sich in einem constanteu magnetischeu Eelde bewegfc, sei es 

 dass dièses Eeld thatsiiclilich von bewegten Electroneu oder von eiuer 

 andern Ursache^ von pennanenten Magueten z. B., herrûlirt. 



Betracliten wir nun den Eali, wo das eben erwiihnte System bewegter 

 Electi'onen_, anstatt zu ruhen, sich mit einer Geschwindigkeit p., ini 

 Aether verschiebt. Das zum System gehorige Vectorpotential wird danu 

 eine Yerteilung aufweisen, welche sich mit der namlicheu Geschwindig- 

 keit im Eanme verschiebt. Es crgiebt sich alsdann ans den Gl. (-i-t) fiir 

 die auf das im Eelde belindliche Electron f, angreifende Kraft der 

 Ausdruck 



Si = fy^ ^^1 V (Pi 5() — ,a 3, 31 = y. e, A (p^ 51) — ,a c-, ((Pi- pj v) 51 (-14) 



oder auch^ iihnlich wie in (-37), 



§1 = y £, [(p -p J . JM 51] + y. e, V (p, 51) - 



Ersetzen wir in letzterer Gleichung y Ilot 51 durch SB^die magnetische 

 Induction des Eeldes am Orte des Electrons £^ und lassen wir die Ge- 

 schwindigkeit Pj verschwinden^ so kommt 



S-i = ^-ij[-V\-^] + y-V(VvJOi (4'5) 



Dièses neue Elementargesetz sagt ans, dass ein ruhendes Electron in 

 einem bewegten magnetischeu Eelde eine Kraft ein])tindet, dereu eine 

 Comj)onente derjenigeu Kraft gleich ist^ welche es bei rulieudem Eelde, 

 jedoch bei gleicher relativer Bewegung in Bezug ans das Eeld, emptinden 

 wiirde und deren andere Componcnte ein Potential i', y (Po5l) hat. Dièses 

 Elementargesetz ist dem Eeldgesetz (12) an die Seite zu stellen. 



Weudeii wir scliliesslicli auf die Yectorgrosse ~, nnter Jîenutzung 

 des erstern der in (Li) fiir '^^ angeschriebenen Ausdriicke und nadidem 



