ZlTIi. THIOORIK DES KRAPÏFELDES U, S. VV. 659 



mit deii LoRENTz''sclieii Losuug'en 



pi ;>',//, Z,f~y) 



(no ^ 



-/ 



^> = 



I^ 



-fr. 



Die Evgebnisse (17) und (19) gelteu gaiiz allgeineiii fiir beliebige 

 krummlinige imgleichfiirmige Bewegungeu. 



Wir dagegen liabeu uns jetzt auf den S])ecialfall zu beschranken, dass 

 ein Korper von der elektrisclien Raumdichte p^ in Richtung der ./■ Axe 

 mit der constanten Geschwindigkeit »„ fortriickt. You Oberfliichendichte 

 zu reden oder deu geladenen Korper^ der uns ein Kathodenstrahlteilchen 

 Tepnisentieren soll, leitend anzunelimen entspvache uicht unserer Neigung, 

 uingekehrt die metallische Leitung auf Electronenbewegungen zuriick- 

 zutuhren. 



i\r = i\, irv = o, »r = o, ^ = pi\, 



[20) ^ = ]i'o^^. 



Es gilt nur noch Auswevthung des Yohimintegrales : 



II 



p(\v,y,z,i~-) 

 J • R 



Die Diclite p ist allenthalben Null ausssr in dem Eaume, den der 

 Korper gerade eiuniniint. Zur Zeit / sei dies Gebiet, wo 



P = 9o 



ist, von der Fldche C begrenzt. Man liât die wieder eine geschlossene 

 Flaclie JJ bildende Gesamuitheit der Punkte zu sucheu, an denen sich 

 die (3berfliiclienpunkte (J zur Zeit / — (-) befanden. (-) ist detiniert durcb 

 die llelation 



(21) = %=?' 



\vo Jtii ç,) wieder die Eiitferming voni Aut'punkte bedeutet. Die Zeit 



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