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(labei zu bemcksichtigen class an Stelle des auf ein festes Coordiuateu- 

 System bezogenen ^ jetzt — t>o ^ tritt. Mau erliallt dann 



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— 1 à F , dF 



Die Formelu (28) uud (27) siiid identisch mit Formelii (1) iiud (2), 

 Statt F braucht nur 4 tt :o geschrieben zu werden. 



Dies Eesultat enttauscbt nus. Der Ausdruck (2) fur eiue dem von 

 Searle so geiianuten^ ,^electnschen ConvectionspotentiaF' proportiouale 

 Grosse bedurfte keiner neuen Bestiitigung. Was Noth thut ist vielmehr 

 ein Nachweis der phjsikaliscben Gûltigkeitsgreuzen von Gleichuug (2) 

 und insonderheit die Beantwortung der Erage : ob und warum dièse 

 Gleiclmng etwa fiir V>„ > / veriiudert werden muss. Von aile dem 

 scliweigt Relation (27). Aber wir haben eineu Teliler begangen. Wir 

 haben iiber den eigentlicli springeuden Punkt der Integi-ationsmethode 

 liber die Latenszeitgleiclumg (.'3) zu rasch hinweggereclmet. 



Zum Wertbe des Intégrales F oder, anders ausgedriickt^, zum electro- 

 magnetischen Zustande des Aufpunktes x, y, z zur Zeit / trageu aile 

 diejenigen Eaumpunkte bei an denen sich zu irgend einer Zeit t — 

 Electricitat befunden hat, unter jeden Zeitwerth verstanden welclier 

 der Gleichuug (28) geniigt. „Befunden haf", das heisst nur Orte von 

 Ladungen die positiven Werthen von entsprechen diirfen in /'aufge- 

 nommen werden. Négative Wertlie von siud Zukunft. 



Nun ist (23) eine Gleicliung zweiten Grades mit den Liisungen 



