SÉANCE DU 12 FÉVRIER 1906. 367 



d'abord dans un sens, puis dans l'autre, Tlmpression se compose de deux courbes 

 divergentes qui se coupent au point de contact entre la fente et la plaque. La distance 

 d'un point de la plaque au bord intérieur est proportionnelle à la hauteur j du point 

 considéré au-dessus du plan sur lequel repose la plaque et, si l'on connaît l'inclinaison 

 de celle-ci. on peut déterminer cette hauteur. On mesure d'autre part l'écartenieiit 2X 

 de deux points des deux courbes, ayant même r, et l'on peut construire par points la 

 trajectoire cherchée. 



La plupart des nouvelles épreuves ont été obtenues en prenant comme source un (il 

 de platine de o™™,i à o"™,2 de diamètre, uniformément activé par l'émanation du 

 radium. On a généralement opéré de la manière suivante : comme l'intensité de la 

 source était rapidement décroissante, on renversait le champ magnétique de 5 en 

 5 minutes pour égaliser les impressions des deux faisceaux déviés; la source était 

 d'abord recouverte d'une lame d'aluminium deo°"",oi5 d'épaisseur, puis, au bout d'une 

 demi-heure environ, on enlevait cette lame d'aluminium et l'on déplaçait latérale- 

 ment la jilaque photographique de façon à obtenir à côté, sur la même épreuve et 

 pour le même champ magnétique, les trajectoires de rayons n'ayant traversé que de 

 l'air. 



On reconnaît de suite que les r.iyons qui ont traversé raliiniiniiim 

 impressionnent la plaque moins loin que les autres. 



De très nombreux pointés, exécutés avec un appareil Miicrométrique 

 <lonnant le jj^ de millimètre, ont conduit aux raoyi^nnes rapportées ci- 

 après. Les valeurs de l'écartement 2X des courbes divergentes étaient rele- 

 vées sur les plaques à desilistances du bord inférieur égales à des nombres 

 entiers n de tours de la vis mesurant les coordonnées verticales et dont le 

 pas était 0""°, 94684. Les hauteurs y correspondantes ont été calculées 

 d'après l'inclinaison de la plaque dans chaque expérience. 



Si l'on ttace à grande échelle un relevé graphique des observations, on 

 obtient une courbe sinueuse au milieu de laquelle passe la courbe qui 

 représente la trajectoire véritable. Théoriquement, dans un champ magné- 

 tique uniforme et dans le vide, celle trajectoire doit être circulaire. J'avais 

 reconnu antérieurement que, pour des y croissants, les circonférences nor- 

 males au champ, qui passent par la source, la partie supérieure de la fente 

 et un point de la trajectoire, ont des rayons progressivement croissants, et 

 les expériences actuelles confirment ce résultat. Mais, conmie on \a le voir, 

 cette conclusion ne s'applique pas au rayon de courbure de la trajectoire 

 et résulte d'une interprétation inexacte fondée sur la connaissance impar- 

 faite de la véritable dislance de la fente aux divers points île la placjue pho- 

 tographique. 



Si l'on prend comme origine des coordonnées l'intersection du bord de 



