SÉANCE DU 12 FÉVRIER I906. 379 



OU encore 



en désignant par 



(4) -Ç = SZ — eu — Pc — yw 



la vitesse de propagation de la qiiasi-onde rapportée à l'élément fluide qui 

 se trouve en M // l'instant t. 



Nous aurons parfois à évaluer l'intégrale 



Si nous voulons négliger, par rapport à la valeur finie de cette intégrale, 

 les quantités très petites de l'ordre de h, il nous suffira, dans l'évaluation 



de -j-> de tenir compte des quantités très grandes de l'ordre de j, en sorte 



que nous pourrons user de l'égalité (3); nous aurons donc, awv quantités 

 prés de l'ordre de h, l'égalité 



Supposons maintenant que la grandeur F ait, le long du segment Mo M,, 

 un sens unique de variation et qu'il en soit de mênie de la grandeur t? ; 

 l'égalité précédente pourra s'écrire, en négligeant toujours les très petites 

 quantités de l'ordre de h, 



(6) £''^dt=v>(F,-F,), 



tD étant une valeur comprise entre 



vitesse de propagation de la quasi-onde rapportée à l'élément fluide qui se 

 trouve en M„ à l'instant t, et 



(7 bis) •<?, = iJt. — aM, — pç', — yqy,, 



vitesse de propagation de la quasi-onde rapportée à l'élément fluide qui se 

 trouve en M, à l'instant t. 



Dans le cas où t? n'aurait pas, de M^ à !VI,, un sens unique de variation. 



