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rayon moyen al et non plus A/, se trouve précédée, comme elle, d'une tèlê de 

 longueur indéfinie, où les déplacements Sont sans cesse égaux et contraires à 

 ce qu'ils sont dans la sienne aux mêmes points de l'espace. 



IV. De même que l'expression approchée (8) de <I>, clans ma précédente 

 Note, nous a donné pour sa dérivée première en x, aux grandes dis- 

 tances R de l'origine, lé quotient, par R, d'une fonction de kt — R, nulle 

 hors des limites A/ — R = dr e, de même aussi la dérivée en a? de — <I>' 

 donnera, au second membre de (6), le quotient, par R, d'une fonction 

 àe at — R nulle hors des limites a/ — R = ± e; et, comme il en sera visi- 

 blement de même des deux termes précédents en ï,^ et S^, l'expression 

 approchée de ^' pourra s'écrire, sauf erreur comparable à l'inverse de R^, 



(7) (pour — très grand) ^ = '^ „ -, 



9 désignant une fonction rapidement variable de at — R, nulle hors des 

 limites a; — R = zfc e et, en outre, lentement variable avec x, y, z quand 

 changera la direction du rayon vecteur R. 



Par conséquent, dans l'onde exprimée par les valeurs de l,', i)', ^', entre 

 les limites at — R = ± t où les déplacements sont sensibles de l'ordre 



dcTT. chaque déplacement se transmet le long des rayons R prolongés, 



avec la célérité a, en s'atténuant, peu à peu, comme l'inverse de la dis- 

 tance R au centre. 



V. La vitesse des molécules suivant lésa;, -y-f y a, toujours sauf erreur 



comparable à l'inverse de R-, une relation très simple avec la dilatation 



linéaire correspondante -t-- Car celle-ci, qui s'obtient sensiblement en ne 



faisant changer que la variable principale at — R, est, à ce degré d'ap- 

 proximation, 



^^ dx ~ ' R dx" R K~ alUK 



dr ' dt' 



On aura des valeurs analogues pour -3-^, -y^; et la dilatation cubique cor- 

 respondante, somme des trois dilatations linéaires suivant les axes, sera 



(9) 



c'est-à-dire le quotient, par — a, de la composante de la vitesse suivant le 



