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Si l'on lient compte de la dispersion, on écrira 



2e + 2ê = (k -+- i)\, 



où e est l'épaisseur géométrique, e la différence entre cette épaisseur et la 

 distance des plans de réflexion, et k un entier, d'où 



2(e — e„) = >. — k(lg — l)', 



2(5 — £0) sera donc le reste de la division de 1 par (!„ — ^)- 



On peut remarquer d'ailleurs que, si la lame est prismatique et le spectre 

 produit par un réseau, les lignes précédentes seraient courbes, leur cour- 

 bure étant due à la dispersion cherchée. 



Le cliché qui accompagne cette Note a été obtenu avec l'aide de 

 M. Jean Becquerel, en employant un speclroscope à deux prismes avec 

 réflexion, la distance focale de la lentille étant i™,5o. Le cliché du milieu 

 représente le spectre du fer de 5 100'^ à 3700*. Au-dessous sont photogra- 

 phiés les anneaux produits dans les images de la fente élargie, par l'inter- 

 position d'une lame parallèle de 7""" d'épaisseur, suivant le dispositif 

 indiqué récemment par M. Fabry; enfin au-dessus est la photographie 

 obtenue par l'interposition d'une lame de 4"^ environ d'épaisseur. 



D'après cette photographie, la valeur de la dispersion des plans de ré- 

 flexion en passant de la longueur d'onde 562.5* à 5253* est 2'^'^, 8 environ, 

 pour les argentures employées. 



PHYSIQUE. — Sur les phénomènes de phosphorescence. Note de M. A. Debierne, 



présentée par M. P. Curie. 



Les phénomènes de phosphorescence sont généralement observés dans 

 les circonstances suivantes : des corps particuliers, soumis à l'action de 

 certaines radiations (lumière ordinaire et ultra-violetle, rayons X, rayons 

 cathodiques, rayons émis par les corps radioactifs, etc.) deviennent lumi- 

 neux et la lumière qu'ils émettent est en général tout à fait différente, 

 comme nature, de la radiation excitatrice. Elle ne peut pas être considérée 

 comme une réflexion ou une diffusion de cette radiation et en général elle 

 persiste un certain temps après qu'on a cessé de faire agir la radiation exci" 



