6l4 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



tandis que, s'il se contracte par élévation de température, on a 



(7 />") 





<o. 



Remarquons de Suite qiie les égalités (3) et (4) donnent les identités 

 suivantes, dont nous aurons à nous servir, 



(8) d\id^^U^f + f'l^\{d^y-t.fd.dT-f%{^dT)\ 



dp 



(9) 





dT- 



La relation d'Hûgoniot est applicable à notre quasi-onde; elle peut 

 s'écrire 



(lo) 



[^(p,,T,)H-ET,-T(p,,T,)-r(?„,ï„)-ET„a(p„,To)]p„p 



n„ + n, 



(p.-?o) = o. 



Donnons-nous, en amont de l'onde, les valeurs de p„, To; I!,, sera donné 

 par l'égalité (3). Faisons varier la valeur de p, ; les égalités (3) et (lo) nous 

 donneront T,, H, en fonctions de p, ; soient 6(p,), P(pi) ces fonctions; 

 5(p,, T,) deviendra une fonction de p,, S(p,). Les égalités (3) et (lo) nous 

 donneront sans peine 



(II) E0p„p,^ + :^[(P-n,)p„+(p.^P„)p.^]=o. 

 Cette égalité donne 



(-) f^l =■•■ 



Des calculs semblables donnent 



L "fi Jp. = p« 



Les égalités (8) el (12) nous montrent que 



(•4) 



L 4. Jp.=p«~ ^" '^Po "^f^" àp\ 



_ , c)-^r(p„/rj rf/B(p,)T^ 



'°» dTl L ^?. Jp, = p. 



