SÉANCE DU 19 MARS 1906. 7o3 



et, puisque a >■ o, on aura dans lout point de S 



cette formule très simple résout la question proposée. 



La valeur de U à l'extérieur de S se déduit de la précédente par une 

 inversion par rayons vecteurs réciproques et l'on trouve au point exté- 

 rieur (p, 9, 'h) 



U(?, e, ^) = - ^w(Ç, 9, 6) +a6Rp«-'^"^. W(|, 9, ^)./p. 



3. Si, au lieu d'une sphère, on considère l'espace indéfinis, pour lequel 

 : > p et qui est limité par le plan j;y ou a, on a les égalités 



, rdo ch dç 



I dz r dz 



*- tï 



qui correspondent aux (2), (3). On déduit alors tout de suite 



qui résout le problème pour le champ S. 



On voit aussi qu'en deux points symétriques par rapport au plan t les 

 valeurs de U sont égales. 



ÉLECTRICITÉ. — Sur la résistance d'émission d'une antenne. 

 Note de M. C. Tissot, présentée par M. G. Lippmann. 



Quand on se sert d'un indicateur thermique, comme le bolomètre, pour 

 déceler l'effet des ondes électriques dans une antenne réceptrice, l'expé- 

 rience montre qu'il existe une valeur particulièrement favorable de la 

 résistance du détecteur. 



Cette valeur favorable de la résistance de l'instrument de mesure peut 

 être déterminée en intercalant, en série avec un bolomètre de faible résis- 

 tance, des résistances non induclives croissantes dans l'antenne réceptrice. 



Ou trouve que l'énergie absorbée par la résistance (totale) intercalée 

 dans l'antenne passe par un maximum pour une certaine valeur de cette 

 résistance. D'autre part, la représentation graphique du courant j'en fonc- 

 tion de la résistance totale p donne une courbe d'allure hyperbolique. Les 



