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valeurs de i eL de o sont bien reliées par une relation de la forme i = -, 



' ' o -h p 



en attribuant aux coefficients a et 6 des valeurs constantes. 



Si l'on désigne par A la déviation d'un détecteur thermique intercalé 

 dans une antenne réceptrice en résonance, c'est-à-dire dans un résonnateur 

 accordé, on peut déduire de la théorie de Bjerknes que l'on a 



Ay(5(Y -H S) = const., 



quand on fait varier les décréments y de l'oscillateur (antenne d'émission) 

 et (5 du résonnateur (antenne de réception), et que l'on opère à énergie 

 émise constante. 



Dans l'expérience présente, y demeure constant et la variation de o provient de l'ad- 

 dition des résistances non inducllves dans l'antenne réceptrice. 



Le décrément 3 est la somme de deux décréments : o^qui représente l'elTet du rayon- 

 nement; ôj qui est dû à l'effet Joule. 



Si l'on désigne par T la période du système, par L' sa self-induction effective (je 

 donnerai plus loin la raison de celte dénomination), on a évidemment 



Rj étant la résistance olimique du résonnateur considéré. On peut appeler résislance 

 d'émission de l'antenne, la résislance qu'il faudrait attribuer à l'antenne si elle ne 

 rayonnait pas pour donner à l'amortissement la valeur qui résulte du rayonnement 

 seul. 



Et poser ô^^: —AT, la (|uantité R^, étant homogène à une résistance. 

 De sorte que l'on a alors 



De même, on peut écrire 



Y = m(R:. -f-R;) = /HR', 



le coefficient m ayant la même valeur puisque les antennes sont supposées accordées 

 et de même forme. Comme Les déviations A du bolomètre sont proportionnelles 

 aux carrés de l'intensité, on a 



A 



RR'(R-I-R')' 



en désignant par A une certaine constante. 



L'addition d'une résistance non inductrice p dans l'antenne réceptrice revient au 

 changement de R en R -t- p. Et l'on a 



,_ A 



''~ R'(R-+-p)(RH-lV-t-p)* 



