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en désignant par L le coefficient de self-induction de l'antenne (anteiiiie 

 et image) pour des courants superficiels homogènes. 

 Pour une antenne de longueur /, on a ainsi 



\j = 21. ir — 



^ /• 



Dans l'exemple cité, /= 55'", r^ o'"",'! 



L = 2,4.10'^ cm., T = 0,73.10-", 

 L' = ^ = 7,6.10' cm. 



Si l'on prend R == 70" = 70 . 10", on trouve 



= 0,34 

 qui est bien de l'ordre de grandeur du décrément de nos antennes. 



PHYSIQUE. — Sur le mécanisme fie la lumière positive. Note de M. P. Villard, 



présentée par M. J. Violle. 



Des considérations mécaniques très simples permettent de reconnaître 

 que le problème de la lumière positive des tubes de Geissler appartient 

 non pas au domaine de la Dynamique, mais à celui de la Statique. 



Aucune différence essentielle ne se manifestant quand la pression varie 

 entre des limites même très étendues, il convient d'étudier le phénomène 

 à des pressions suffisantes pour que, dans de larges ampoules, la colonne 

 positive reste très éloignée des parois qui la repoussent manifestement. Une 

 pression de i''" à 5"" de mercure convient très bien. 



L'expérience classique de la déviation magnétique {fig. i) montre immé- 

 diatement que l'hypothèse balistique est inadmissible. La (déviation, au sens 

 géométrique du mot (modification de la direction), est en effet nulle à 

 l'endroit où le champ magnétique est maximum. De plus, cette déviation 

 change deux fois de sens, puisqu'il y a deux points d'inflexion. La figure 

 obtenue est au contraire celle d'un fil flexible et extensible, repoussé par 

 les parois et écarté de sa position primitive par une poulie ('); au point 



(') J'ai fait antérieuremenl une comparaison analogue {Scientia : Les rayons ca- 

 thodiques. Paris, Gauthier-Villars, 1900). 



