SÉANCE DU 2 AVRIL I906. 887 



(en moins de ^ de seconde). Elle s'accroît un peu pendant une période 0.,, 

 puis elle tombe. 



Exemple. — Goulles pesant 7™?, 8. La chambre A communique avec un tube 

 capillaire jaugé où l'on peut enfermer un volume d'air connu c, compris entre o et 

 un demi-centimètre cube. 



= 0,4-0, est l'intervalle de temps entre les chutes de deux gouttes consécutives. 



V. 6,. 9,. e. 



/ cm^ s s s 



1 O O 4' 



On ne touche pas ] 0,100 6,8 34,5 



au robinet. 1 <^'3oo 20,1 25 



i o,4oo 26,8 19,8 



' o,5oo 33,4 i5,5 



(on peut réduire O2 à une fraction de seconde). 



La durée 0; de la première période est proportionnelle à c. Pour i' = const. 0, varie 

 si l'on agit sur le robinet; alors 0, est sensiblement proportionnel à 0. 



Plus r est grand, plus la goutte perle brusquement au bout du temps 0,. A par- 

 tir d'une certaine valeur de r, il se forme un jet qui s'échappe. 



Pour expliquer ces phénomènes, il suffit de lemarquer que la formation d'une 

 goutte à un orifice non mouillé de rayon très petit r débute par la formation d'un très 

 petit bourrelet de rayon à peu près égal à r et dont le volume est négligeable. 

 La pression capillaire passe donc par un maximum P très accusé avant que l'on 

 puisse voir la goutte. Le robinet envoie de l'eau dans la chambre A; les corps élas- 

 tiques qui y sont contenus se compriment jusqu'à ce que la pression devienne P; c'est 

 la période 0,. Dès que la pression dépasse P, le bourrelet grossit, son rayon augmente, 

 la pression capillaire diminue très vite, les corps élastiques qui étaient comprimés 

 dans A se détendent rapidement et la goutte perle en un temps très court. — La 

 période 0, doit donc être proportionnelle au volume r du corps élastique enfermé 

 dans A. C'est ce que l'expérience montre. 



On voit très bien, dans le tube capillaire contenant le volume d'air r, l'augmen- 

 tation progressive de la pression jusqu'au maximum P et la détente brusque de l'air 

 qui fait jaillir le liquide de l'orifice. 



An lieu d'employer comme corps élastique quelques dixièmes de centi- 

 mèlre cube d'air, on peut employer quelques litres (2 à 4) d'im liquide 

 enfermé dans un récipient épais en communication avec A. On mesure 6, 

 et 62 ; on connaît le voliune c d'air qui donne les mêmes valeurs de 0, et Oj 

 que le volume V du liquide employé. Ces volumes Y qI v subissent donc la 

 même diminution de volume \v pour la variation de pression employée. 

 On a donc le rapport îles compressibilités de l'air et du liquide. On en 

 déduit bien simplement la coinpressibilité du liquiile. La mesure de la varia- 



