SÉANCE DU 23 AVRIL 1906. 955 



une solution indirecte du problème. J'ai supposé que les relations les 

 mieux déterminées pouvaient exister entre le coefficient de diffusion (K) 

 et la vitesse du mouvement (v), dans une section donnée, pour les solutions 

 de même pression osmotique, c'est-à-dire pour les solutions équi moléculaires. 

 Les expériences ont été faites dans de la gélatine pure à 10 % absolument 

 transparente. Les tubes de 15*"° de hauteur et de 8 — 10""° de largeur à bords 



unis, remplis de cette gélatine, ont été plongés de ^ — T"' dans les solutions 



prises toujours en grand volume (250 à 500"""'). 

 Les résultats les plus importants sont : 



1" Le rapport du coefficient de la diffusibilité (K) à la vitesse du 

 mouvement [v) (à la distance donnée) est une grandeur constante pour 

 les solutions équimoléculaires de tordes les substances : 



,,, K K, K„ . 



(1) — = — i = ... — 2 = ^ ^ const. 



V V, v„ v,„ 



Pour les solutions normales, ce rapport := 0,1. 



La vitesse v prise toujours dans la section transversale à la hauteur 

 de 1"'" fut déterminée comme la première dérivée de la formule h = a\'t 



(formule Stefan) : y = — = ^-— ; t, le temps en jours depuis le commence- 

 ment de la diffusion ; h, l'espace parcouru par la substance qui diffuse, 

 en cm.; a, la constante propre à chaque substance et à chaque concen- 



tration. t étant éliminé, on a o comme fonction de /i : ^; ■èi h = \, v = ^. 

 Donc les équations (1) peuvent être exprimées encore ainsi : 



(2) î^= ^ = ... ^V =- -At = co"st. f = 0,05 pour - N 



n- a, a.i fa-\ \ 1 



h 



Dans ces équations, a et r sont exprimés en cm. à 17-18° C; K sont 



donnés u K»" d'après Stefan, Scheffer, Schumeister, etc. L'équation v == ir- 



zli 



démontre que la vitesse varie en raison inverse de la hauteur ; voilà pourquoi 



la quantité (0) de la substance diffusante varie de la même manière. 



2° La forme du vase n'intlue que sur la grandeur de la constante a ; la loi 



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