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chaleurs spécifiques ainsi obtenues sont celles de seconde espèce, car la 



substitution revient à remplacer l par AT f -J-] 



et non par AT\ dt 



4. Tout ce qui précède suppose aux isothermes la forme généralement 

 adoptée aujourd'hui ; nous arrivons à ce résultat singulier que de part et 

 d'autre de la courbe de saturation, nous avons en A par exemple, un même 

 liquide qui dans des conditions identiques de température de pression et 

 de volume n'a pas les mêmes propriétés physiques, et ceci, tout en restant 

 sur risotherme normale dans des conditions où, par suite, le corps ne 



saurait être dans l'un des états paiiicidicis qui coriespondcnl aii.v retai-ds 

 dans les changcuients d'état, ainsi que cela est considéré comme ayant lieu 

 sur les courbes de Thomson ; comme du reste le résultat en question est 

 uniquement dû à la présence des points anguleux d'où résultent les iné- 

 galités (10), il est permis de se demander si ces points anguleux existent 

 réellement. 



Cette question a déjà été soulevée au sujet de considérations toutes diffé- 

 rentes, M. A. Perot en particulier dans un excellent travail sur la densité 

 de vapeurs saturées, a montré que les résultats de Herwig relatifs à l'al- 

 cool à S7° 8, permettent la construction d'une courbe qui, sans que cela s'im- 

 pose du reste, peut être raccordée avec la partie rectiligne. 



