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nuités, on aura ainsi l'erreur commise en faisant usage de la relation (4) 

 au lieu de la relation (3) loc. cil. ; toute la difficulté est dans l'obtention des 

 coefficients de pression ; ceux-ci déduits de courbes expérimentales tra- 

 i-ées pour les raisons que j'ai dites avec un nombre insuffisant de points, 

 supposent qu'il n'y a pas en arrivant à la courbe de saturation la variation 

 brusque que j'ai supposée dans le cas où il y aurait raccordement, leurs 

 valeurs sont donc par suite celles qu'il faudrait prendre, dajis tous les cas, 

 pour le calcul des discontinuités ; quoique seulement approximatives, je 

 crois les valeurs expérimentales de ces coefficients suffisantes pour mon- 

 trer la loi de variation de ces discontinuités, les autres données étant tlu 

 reste beaucoup mieux déterminées, puisque j>our l'acide carbonique j'ai 

 construit la courbe de saturation et celle des tensions maxima. 



Le tableau suivant contient l'ensemble des données expérimentales et 

 les valeurs correspondantes des discontinuités [c^ — r), [c\ — c'). 



On voit d'abord que, conformément aux formules, la chaleur spécifique 

 normale est toujours plus petite que celle de seconde espèce. La disconti- 

 nuité relative à l'état de vapeur diminue quand la température augmente, 

 c'est le contraire pour l'état liquide, contrairement à ce que j'avais d'abord 

 supposé ; de telle sorte que si, partant de l'état gazeux à zéro, on suTt la 

 courlie lie saturation, la discontinuité va toujours en diminuant, mais sans 

 s'annuler en passant |»ar le point critique. 



A la vérité, le tableau ci-dessus contient des irrégularités évidentes, le 

 dernier chiffre de la colonne 9 est évidemment trop fort, les chiffres de la 

 colonne 5 paraissent former une série peu régulière, due peut-être à la 

 présence du point d'inflexion de la courbe de saturation. Les détermina- 

 tions à partir de ao° deviennent de plus en plus difficiles, et assez grossie- 



