SÉANCE DU I I JUIN IQoG. l3o5 



rement approximatives à partir de 23° ; malgré ces incertitudes la loi de 

 l'ensemble des variations ne paraît pas douteuse. 



II. Pour le point critique en particulier, le fait de savoir si la disconti- 

 nuité V conserve une valeur finie revient à résoudre Tindétermination rela- 

 tive à ce point, voici la solution qui m'a été adressée par M. Raveau immé- 

 diatement après la publication de ma première Note. 



« Si l'on considère le cycle BCAI) de Li figure (1), ci-contre, l'application à ce cycle du 

 principe de l'équivalence donne pour une température T, (enposant AD = (U-) : 



'4 '^'(*)-T^]^" + ('■---'' = - 



Cette relation dans laquelle chaque terme est du premier ordre comme de et c/i 

 exprinje que l'aire BCAI) est du second. 



r 







V 



Lorsque le point B devient le point critique (fig. 1), l'isotherme ét;int tangente en B, 

 si AD est toujours du premier ordre, dt sera du second et l'aire BC AD du troisième ; par 

 suite dans la relation (i), on ne peut plus, dans l'expression de la quantité de chaleur 

 dégagée suivant BC, négliger les termes du second ordre et cette quantité de chaleur doit 

 s'écrire 



AT^rf.-^AT-;^ 



dt 1 dl dv 



d^>\ 



Comme du reste il n'y a pas lieu de modifier l'expression de la quantité de chaleur 

 dégagée suivant AD, l'équation (i) devient 



- AT- 



dh, 



dtdv 



de- -f 



Cj) dt = 0. 



d'-p 



Ici dv- et dt sont du même ordre, le — c^ est donc du même ordre nue -|-Ç nui n'est 

 pas nul au point critique ». 



