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Ce résultat est du reste d'accord avec le fait de la réfraction des adiaba- 

 tiques démontré par M. Raveau dans un très intéressant travail publié par 

 lui en i8Q2'{Séances de la Société française de Pltysiqae, et fouinai de phy- 

 sique). 



III. Les différences inscrites à la dernière colonne du tajjleau sont les 

 erreurs commises en employant la relation (4) au lieu de la relation (3) loc. 

 cil. 11 résulte du signe et de la valeur des discontinuités que (c^ — ■ c',) est 

 toujours numériquement plus grand que (c — c'). 



Les nombres calculés par M. Mathias pour l'acide sulfureux au moyen 

 des valeurs de m par lui déterminées, et qui comme je l'ai fait remarquer 

 sont les valeurs de (c\ — c',) montrent que c\ est toujours plus grand que 

 fj, cela résulte du reste immédiatement de la relation ('i6) loc. cit. mais on 

 ne saurait affirmer qu'il en est de même pour les chaleurs spécifiques nor- 

 males puisque (Cj — c) est plus petite que (c/ — c'), et de fait, les calculs 

 approximatifs que j'ai pu faire montrent que jusque vers 20° ou aS", la cha- 

 leur spécifique normale à saturation est plus grande pour la A-apeur que 

 pour le liquide, comme pour les chaleurs spécifiques de seconde espèce, 

 mais au delà de cette température les données expérimentales ne fournis- 

 sent plus de résultats certains et il peut se faire que le signe de c — c' soit 

 changé. 



IV. Pour les chaleurs spécifiques sous pression constante, il n'y a plus 

 de discontinuité introduite par les points anguleux, cela se voit à simple 

 inspection de la relation (i) loc. cit., puisque les coefficients de pression 

 ont disparu ; il n'y a donc qu'une seule chaleur spécifique sous pression 

 constante et par suite en un point A de la courbe de saturation [fig. i), 

 quatre chaleurs spécifiques /«, C, c et Cj, correspondant aux quatre che- 

 mins : AB, AEB, AGB et ADB, par lesquels on peut aller du point A au 

 point B. 



Les calculs que j'ai faits avec la relation (i) loc. cit. montrent que, ainsi 

 qu'on pouvait s'y attendre, la chaleur spécifique sous pression constante à 

 saturation est plus grande pour le liquide que pour la vapeur, la difierence 

 a été en croissant avec la température, c'est-à-dire en se rapprochant du 

 point critique. 



IV. Les règles que j'ai données pour l'application immédiate aux divers 

 coefficients de la lhermodynami(|ue, de la loi des états correspondants, ne 

 sont pas applicables aux chaleurs spécifiques ; il faudrait pour cette appli- 

 cation, (|uc les chaleurs spécifiques puissent comme les autres coefficients, 



