SÉANCE DU II JUIN I906. l3o7 



être exprimées par une fonction homogène des variables la même pour 

 tous les lluides ; mais on peul arriver, sans faire d'hypothèse sur la forme 

 de cette fonction, à appliquer la loi, à la condition de grouper convenable- 

 ment les corps. 



J'ai montré que, pour des Iluides suivant la loi des états correspondants, 

 les différents coefficients de la thermodynamique (autres que les chaleurs 



spécifiques), si leurs dimensions sont 4;^ , et si les formules sont rappor- 

 tées aux poids moléculaires, ont même valeur en des points correspon- 

 dants quelconques. Il est facile de voir que ces dimensions sont précisé- 

 ment celles des fonctions : (G — G'), (c — c'), [c^ — c',) des discontinuités 

 (c ■ — • fj) et (c' — f'J et encore de la différence (G — c) des deux chaleurs 

 spécifiques, par suite : Pour des fluides suivant la loi des étals correspon- 

 danls chacune ces fondions prend la même valeur eu des points correspon- 

 dants, les formules étant rappo/'tées aux poids moléculaires. 



Considérons maintenant le cas des chaleurs spécifiques, sous pression 

 constante par exemple, G. On sait que la relation suivante 



C - G„ == AT f"^ dp = - AT f". ip) dp 



permet de calculer les variations de C avec la pression, la température 

 restant constante; si on construit des isothermes en portant les pressions 



en abscisses et en ordonnées les valeurs de AT -j^ , les valeurs de (G — Go) 



seront les aires comprises entre les ordonnées extrêmes, l'isotherme et 

 l'axe des pressions ; ces isothermes sont au produit AT près celles dont j'ai 

 donné un réseau dans ma Note du 28 mai 1900. Gonsidérons maintenant en 

 deux points correspondants,/; cT, // v' T' de deux fluides, les petites aires 



AT -T^ A/j et AT' — rV- Ay/, dans lesquelles nous supposerons les accroisse- 

 ments A/j et \p, également correspondants, ces petites aires ont pour dimen- 

 sion -Ç-, elles seront donc égales; par suite les variations finies (G — Go), 



(G' — G„) prises entre des limites correspondantes Po, p et p'o, p' seront 

 égales comme sommes d'un même nombre de petites aires égales deux à 

 deux. 



Supposons maintenant les deux fluides pris sous des pressions corres- 

 pondantes extrêmement petites, à la limite sous la pression nulle corres- 

 pondant à l'ordonnée initiale, ces corps seront à l'état de gaz parfait; à 



