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M. du Boys s'est ensuite occupé de la position des nœuds de balan- 

 cement. Je reprends son résumé : 



« Pour que le mouvement donne lieu à un nœud, c'est-à-dire à un 

 niveau invariable en un point fixe, il faudra que le profil de l'onde gé- 

 nératrice du mouvement, supposée se propageant dans un canal à fond 

 horizontal, soit symétrique par rapport à la verticale passant par son 

 sommet, et que les deux demi-ondes, en avant et en arrière du som- 

 met, soient elles-mêmes symétriques par rapport à leur milieu. 



» Dans ce cas, deux points de l'onde, distants d'une longueur telle 

 que cet espace soit parcouru dans un temps égal à t, auront des or- 

 données dont la somme sera constante. Deux points ainsi définis inter- 

 féreront toujours en un point du bassin tel que, pour arriver de ce 



point à l'une des extrémités du bassin, il faille un temps — . 



Ai 



» Ce point sera un nœud ; car si l'onde se déforme en pas- 

 sant sur des profondeurs variables, en un point donné du bassin la 

 hauteur de l'intumescence reste toujours proportionnelle à la somme 

 des intumescences des deux points correspondants de l'onde généra- 

 trice ; elle est donc constante pour ce point, qui réalise ainsi la condi- 

 tion caractéristique du nœud. » 



Nous reviendrons sur le procédé pratique indiqué par M. du Boys pour 

 trouver la position des nœuds, quand nous aurons à l'appliquer à nos 

 seiches du Léman. 



Pour ce qui regarde les vagues binodales d'oscillation de balance- 

 ment /t'y, M. du Boys les considère comme ayant une durée de la 

 moitié des vagues uninodales (/). 



-f =2. (15) 



M. le professeur Ch. Soret, de Genève, dans une communication 

 inédite Ç), est arrivé a un résultat un peu différent. 



« La durée de l'oscillation des vagues uninodales étant donnée par 

 la formule de Merian, pour l'oscillation des vagues binodales, il faut 



remplacer l par —, et si la profondeur est infinie : 



\/^ 



on a t zz: V — 



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(1) Ch. Soref, in litt : 27 juillet 1880. 



