SÉANCE DU 12 JUILLET 1909. 119 



ait pas lieu de tenir compte de l'entraînement des ions par la flamme, ou a 



I — a(N — /0 = «K\, 



où K égale la mobilité d'un ion négatif dans l-", grandeur connue égale à i 170'=" (' ). 

 De ces deu\ équations, on lire 



(0 r = B + A\, 



où 



^=T' ^=^^' ^-\K' ^-^' 



avec 



V= dilFérence de potentiel entre les lames P et M distantes de d. 



L'équation (1) est complètement vérifiée par les observations. 



Exemples .- 



1° I>ame de nickel, épaisseur = o""", 45; d ^= 3 



mm 



V en volts i9() 140 iio 78 59 4g 



i ^37 198 180 109 Ti4 87 



^■ 0,82 0,70 0,61 o,56 o,5i 0,46 



2» Lame de laiton, épaisseur =r 4""" ; d -. 



IIIUI 



\ en volts i5o 100 78 .58 32 



I ^4 23 2 1 17 i3 



) 6,25 4,'ôÂ 3,71 3,4i 2,46 



Les valeurs de y varient linéairement avec \ et, de la construction de la droite que 

 représente l'équation (i), on tire -r-' c'est-A-dire a. 



On trouve ainsi que, pour une lame donnée, a est une grandeur indépen- 

 dante du champ X, c'est-à-dire que la vitesse de diffusion est proportion- 

 nelle à la diflérence des pressions des ions de part et d'autre de la lame. 

 Celle-ci se comporte donc comme une cloison ]>oreuse séparant deux atmo- 

 sphères du même gaz à des pressions dillérenlcs. 



La vitesse x varie avec la nature de la lame, son épaisseur et sa température. Voici 



(') MoREAU, Comptes rendus, 8 février 1909. 



