SÉANCE DU 20 SEPTEMBRE 1909. 537 



longitudinales et de E les ondes de la lioisiéme phase (commencement de l'onde maxi- 

 mum de la grande phase dans les sismogrammes). 



Soient V la vitesse de propagation des ondes longitudinales et»i' la vitesse des ondes 

 de la troisième phase. Quand le premier mouvement sera arrivé au point O, le com- 

 mencement de la grande phase se trouvera en Q. Le temps employé par les mouve- 

 ments de la troisième phase pour parcouiir QO sera ^3 — <,, en appelant /, et /, les 

 moments de l'arrivée des ondes de la troisième et de la première phase. 



Par conséquent, 



(«,) {<3-<,),. = Q0. 



Mais 



{«,) QO = EO-EQ 



el 



EQ=v-:, Q'0=Vt. 



en appelant t le temps employé par chacun des deux mouvements pour aller de E à Q 

 et de Q' à <J. l'Iiminant r entre ces deux équations, nous avons 



valeur qui, substituée dans (kj), nous donne' 



00 = EO - Q'O ^ = - x^J-, 



en représentant par-/ la distance Q'O. 

 Mais, d'après (a,), 



(<3— 'i)'' = ô — 7,y> 



ou , enfin, 



D'autre part, le triangle rectangle OEH nous donne, en appelant p, comme il a été 

 dit, la profondeur de l'hypocentre : 



Hf-y 



Kn réalité, V est une quantité variable, fonction de la profondeur de 

 l'hypocentre. Celte fonction est théorique nient inconnue et évidemment 

 très complexe. Nous limitant aux conditions préfixées pour et rappelant 

 que la profondeur des hypocentres est très petite par rapport au rayon de 

 la Terre, je crois pouvoir adopter, pour le moment, les vitesses données 

 par M. Benddorf en fonction de la profondeur. Dans ces conditions, j'adopte, 



C. R., 1909,3- Semestre. (T. 149, N- 12.) 



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