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cipnl dans le rayon lumineux. Puis, quelque temps après, Fresnel, dans sa 

 Noie Sur le calcul des teintes que la polarisation développe dans les lames 

 cristallisées, rejeta la complication d'une composante longitudinale ('). 

 Pouritant la Science n'a accepté cette élimination qu'après la démonstra- 

 tion, considérée comme rigoureuse, qu'en donna Yerdet(^), en concluant 

 que rhypothèse des vibrations transversales était seule compatible avec le 

 fait découvert par Fresnel et Arago('), que les rayons polarisés à angle 

 droit sont incapables d'interférer. Aussi la Science admet-elle, actuellement, 

 que, dans un milieu isotrope, les molécules d'éther décrivent des trajec- 

 toires qui sont contenues dans des plans perpendiculaires au rayon lumi- 

 neux, et. que, dans les milieux anisotropes, la vibration ne peut pas être 

 exactement perpendiculaire au rayon lumineux, mais qu'elle est toujours 

 parallèle à l'onde plane qui correspond à ce rayon. 



Or la pression de la lumière, qui n'est pas une hypothèse, mais un fait 

 établi par constatation expérimentale, montre que tout cela n'est plus 

 exact. En premier lieu, il faut réadmettre la composante longitudinale, du 

 moment que c'est elle qui exerce la pression que l'on a mesurée; il faut 

 donc revenir sur les démonstrations de Fresnel et de Verdet. En deuxième 

 lieu, // faut reconnaître cpie les trajectoires des vibrations transversales ne 

 sont nullement planes, mais hélicoïdales, de façon que la vibration, même 

 dans un milieu isotrope, n'est pas exactement perpendiculaire au rayon 

 lumineux. 



En effet, si au lieu tle ne voir, schémaliquemenl, que l'action d'une molécule clans 

 un alignement, nous regardons l'ensemble complexe, qui constitue le phénomène 

 physique léel dans sa totalité, nous apercevons la molécule vibrante entourée de tous 

 les côtés par d'autres molécules identiques, ayant absotument les mêmes fonctions à 

 accomplir. Le milieu devant être toujours prêt à transmettre la lumière et, en 

 général, toutes les radiations, en une direction quelconque, il faut qu'une infinité 

 d'alignements aboutissent à chaque molécule en partant de tous les points de l'espace. 

 Il suffit de fixer notre attention sur cette distribution pour comprendre que les vibra- 

 tions transversales de la molécule sont arrêtées à la même distance que ses déplace- 

 ments dans la direction du rayon qu'elle transmet. Si la molécule fait ce que font, 

 simultanément, ses voisines dans le plan transversal, comme son énergie, grande dans 

 la lumière intense, petite dans la lumière faible, est constamment égale à celle de ses 

 voisines, les vibrations transversales moléculaires seront toujours arrêtées au même 

 point, quelle que soit l'intensité de l'énergie rayonnante. Nous avons ici la solution 



(') FiiESNEL, loc. cit., p. 629. 



(-) Verdet, Annales de Chimie, t. XXXI, i85i, p. 377. 



(') Fresnel, loc. cit., p. 385. 



