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et Uq en fonction de x. On reconnaît (jue les courbes qui représentent U,, 

 et U„ éprouvent une simple translation parallèlement à l'axe des .r, si y„ 

 vient à changer. 



Les formules sont très simples (juand U^ — i et l',, - i sont très petits, 

 ce qui arrive, pour des solutions centinormales ou moins diluées, lorsque </„ 

 est inférieur à lo unités électrostatiques, ce qui est une charge modérée de 

 condensateur. 



On a alors sensiblement, en posant 





'/ = '/oe " et p = ^^e ", 



(5) 



— T — : — fi \ / 



Ug-I _ / 4£L 



On voit qu'une charge moyenne ou petite consiste en une légère conden- 

 sation des ions d'un certain signe et une légère raréfaction des ions de signe 

 opposé, toutes deux s'annulant asymptotiquement quand on s'éloigne de la 

 surface. 



La distance t du centre de gravité de la charge à la surface est égale à «, 

 ce qui donne, en microns (') : 



Solution décinormale (en ions) 0,00096 



Solution millinormale 0,0096 



Eau pure de kohlrausch i ,01 



Les intervalles que nous avons à considérer sont donc, pour les solutions 

 étendues, bien supérieurs aux intervalles moléculaires (-). Au point de vue 

 du potentiel, la charge agit comme si elle était concentrée en son centre 

 de gravité. 11 doit donc en résulter une diminution de la capacité du con- 

 densateur, qui serait probablement mesurable avec certains liquides. 



Nous pouvons calculer aussi les nombres n^. et «„ d'ions-grammes qui 

 sont soustraits à la masse liquide, en raison de la charge et par unité de 



(') Voici les données : K — 80; R = 8,28. 10' ; T = 291; m = 2 ,90. 10"; C vaut lo"* 

 pour la solution décinormale et 0,9.10"'° pour l'eau pure; v^+ Va= 2. 



(-) D'après le nombre donné par MM. Jean Perrin et Dabrowski pour la constante 

 d'Avogadro {Comptes rendus. 6 sept. 1909), 1'"°' d'eau occupe un cube de o!^,ooo3 de 

 côté. 



