SÉANCE DU 8 NOVEMBRE 1909. 



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2° La chaleur L déjjanée par la solidification de A est indépendante de la conipo- 

 silion du mélange liquide (en d'autres termes, la chaleur de dilution est nulle). 



3" L'abaissement du point de solidification M de A est proportionnel à la concen- 

 tration moléculaire de H ; le lieu du point M est donc une droite Al£ (^g. i). 



Un liquide de concentration r |renfermant c molécules de 15 el ( i — c) 

 de A] commencera de cristalliser à une température Ô correspondant au 

 point M. Au temps /, la température sera devenue 0,; il se sera déposé 

 s molécules de A, el la concentration du liquide restant sera devenue r,. 



En posant 5 — 5i=;,v et tangoc: 



f'J 



/. , on trouve aisément 



et 



s = 



l'-y + c 



Prenons pour origine le point de solidification commençante M, et portons en ab- 

 scisses le temps t et en ordonnées les différences 5 — 5|=J>' {Jig- 2). 

 La quantité de chaleur dfj rayonnée pendant le temps dl se compose : 



a. De la chaleur perdue par la phase liquide, (i — •>)[(• — fi)"'i + ti //(,] dy\ 



b. De la chaleur perdue par la partie solidifiée, sin\dy, ni\ étant la chaleur spéci- 

 fique des cristaux A; 



f. Enfin, de la chaleur Lrfv dégagée par la solidification. On a donc 



dq ^ (\ — ■'') [(1 — t'i )'«i -H C| /"o] (ly "+" ■'"'i ^y 



ou, en remplaçant * el c , par leurs valeurs et réduisant, 



(1) 'j.dt =^\^m\ + c{in, — //(,)] c/)' 4- c( «il — ni,)- — - — -t- AcL 



L(/sr= 't.dt, 

 dy 



fer- 



(A-v-Hc)- 



Cette équation se simplifie encore si l'on suppose rn,=: ni\, ce qui est toujours sen- 

 siblement vrai, et in«r^ni^. hypothèse très approximativement vérifiée quand le» 

 constituants sont des métaux (loi de Dulong et Petit). Il reste alors 



7. dt =: m, dv -H A:c'L 



dy 

 {ky + cy' 



