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de la membrane, mais encore son retentissement par diffusion à distance de 

 la membrane. Or l'équation totale du phénomène n'a pu jusqu'ici être 

 intégrée pour le cas d'un courant constant précédé d'une période plus ou 

 moins longue d'établissement progressif, cas très intéressant pour la l'iiy- 

 siologie. 



J'ai réalisé un modèle hydraulique de la diffusion qui permet d'obtenir 

 par l'observation les grandeurs dont on a i^esoin pour cette étude. 



Soit une série linéaire de vases verticaux, cylindriques, égaux et équidistants, com- 

 muniquant à leur base chacun avec ses deux voisins par des tubes capillaires égaux. 

 Quand un liquide passe de proche en proche dans la série de vases, la vitesse d'écoule- 

 ment dans un tube quelconque est à chaque instant proportionnelle à la différence de 

 niveau entre les deux vases réunis par ce tube (loi de Foiseuille); d'autre part le 

 niveau dans chaque vase varie proportionnellement au volume de liquide gayné par ce 

 vase. Il résulte de ces conditions que la propagation du liquide est soumise à la loi 

 générale de la difTusion linéaire de Fourier, dont la loi de Fick, relative à la difl'usion 

 d'un corps dissous dans le cas d'une éprouvette cylindrique, est une autre application. 



Des photographies de l'appareil, pendant une expérience, étant prises à intervalles 

 égaux, chaque photographie fournit, par les haïUeurs des colonnes liquides dans les 

 vases successifs, une image mesurable de la concentration dans des couches équidis- 

 tantes à un instant donné; et par le changement de hauteur de photographie en pho- 

 togiaphie, on a la couibe par points du changement de concentration en fonction du 

 temps pour chacune de ces couches. En versant le liquide dans le premier vase, sui- 

 vant une fonction déterminée du temps, on obtient les efléts de la forme correspon- 

 dante du courant électrique ])olarisant. 



J'ai fait des observations : 1" sur le courant constant à début brusque; 

 2" sur le courant constant précédé d'une croissance linéaire; 3° sur le cou- 

 rant à croissance logarithmique, c'est-à-dire de la forme A(i — é' "'). 



Les résultats obtenus sur la première forme de courant s'accordent con- 

 venablement avec le calcai, qui est possible en ce cas d'après l'intégrale 

 donnée par Nernst. Les résultats relatifs aux autres formes de courants 

 peuvent donc inspirer confiance. 



De ces observations, il résulte que tons les phénomènes de l'excitation 

 rentrant dans les divers cas étudiés peuvent s'expliquer par la théorie sui- 

 vante : 



La condition quantilalive de V excitation est mesurée par le rapport des con- 

 centrations, d une part à l'origine de la polarisation, d'autre part en un lieu 

 séparé de celle origine par une distance déterminée (' ). 



(') L'an dernier, faute de pouvoir effectuer un calcul précis, je pensais qu'il fau- 



