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au principe de Carnot, pour les ondes de clioc sans combustion des 'j;»/, 

 parfaits. 



l'osTL'LAT 1. — La vitesse d'une onde de choc et combustion est toujours : 



a. Plus grande que la iHlesse du son dans le milieu qui la précède ; 



b. J' lus petite que la vitesse du son dans le milieu qui la suit. 



Je voudrais montrer aujourd'liui fjne ce postulat esl équivalent à nu 

 autre, qui parait assez naturel pour servir de justification partielle au pre- 

 mier. 



2. Soie une onde de choc et combustion faisant passer le mélanj^e gazeux 

 (Fnn état i à un état ■>.. Supposons que la combustion résiduelle se fasse sui- 

 vant la loi de la dissociation ou bien qu'elle soit nulle. I^'énergie interne du 

 mélange est alors, après comme avant Tonde, une fonction du volume spé- 

 cifique CT el de reiitropie s. Soient y> la ]iression, égale à t^> et T la tem- 

 pérature absolue, é^ale à --^- La loi d'Hu"oniot s'écrit 



{') (/^l + /'2) (<7.— 0-,) H- ■!(£.>— £, I =0. 



Si l'on suppose donnés a, et s,, c'est-à-dire l'état initial, cette é(pialion 

 définit 5^ en fonction de rj^, ou/?, en fonction de a-,, ou s.^ en fonction de/^., 

 et l'on a 



(2) 



(3) 



('1) 





dju i)p., i)p. 



jdiijuéex (igoô-iyoG) et un travail de M. Ciussard dans le ritillelin de L' Industrii; iiii- 

 ncrale (1907). Dès 1899, M. Chapnian avait publié, dans If l'Iiilosophical Magazine. 

 une étude où se trouvent quelques-unes des idées que j'ai développées en 190.5. Je n'ai 

 pas cité cette étude dans mon Mémoire parce que je n'en ai eu connaissance (jue récem- 

 ment. Je m'empresse de saisir l'occasion qui se présente ici de rendre à M. Cliapman 

 ce qui lui esl dû. 



