SÉANCE DU 27 DÉCEMBRE 1909. l363 



Soient 



la vitesse de l'onde de choc et combustion ; 





colle du son après le front de l'onde, rapporlécs toutes deux à l'étal i. 

 L'équation (3) peut s'écrire 



(Is., 7, -- c-., D- 



dp-, o] ^ i)p, ôpi 



Nous supposerons que les gaz constituant le mélange sont parfaits en ce 

 sens qu'ils suivent les lois de Maiiotte, de Gay-T.ussac et de Joule; mais 

 nous supposerons leurs chaleurs spécifiques variables avec la température. 

 Soient C-,, c^, ya les chaleurs spécifiques du mélange et leur rapport juste 

 derrière le front de l'onde. Si la combustion résiduelle est nulle, l'expression 





est égale à 



( .-, — c. 



[(-/,+ i)/n 4- (7,-1)/',]; 



elle est donc négative. Sinon on peut, en se fondant sur l'expérience des 

 phénomènes explosifs, admettre (^uc la dissociation est assez faible pour que 

 le signe de cette expression ne soit pas changé. Dès lors, l'équation (4) 

 devient 



(5) ^ = /.-.,^.^_^,)(r3^-E^). 



D'une manière analogue, donnons-nous t„ et i^, c'est-à-dire l'état final. 

 L'équation (1) définit alors ^, en fonction dey;, et l'on a : 



fit 



(6) _JL=.,.,,._,^)(D^_En, 



E, étant la vitesse du son avant l'onde, rapportée à l'état i. 



3. L'onde de choc et combustion étant un phénomène adiabatique et irré- 

 versible, l'entropie doit croître à sa traversée. Il est d'ailleurs assez naturel 



