SÉANCE DU l\ JUILLET 1910. 7 



change pas la poussée totale du lUiide sur le solide; car elle est pareille, 

 avec sens contraires, à Tarrière et à l'avant du corps. 



Seulement, il n'existe ni incompressibilité [)arfaile, ni fluidité parfaite, 

 sans compter que les vitesses effectives deviennent tourbillonnantes et 

 discontinues à l'aval d'un solide immergé. Et l'on conçoit (jue, d'une part, 

 les frottements ou d'autres forces intérieures, d'autre part les condensa- 

 lions ou dilatations cubicjues, interviennent dans les quantités de matière 

 d un milieu résistant auxquelles un mobile, en se déplaçant dans ce milieu, 

 communique des fractions déterminées de ses accélérations. Par suite, la 

 proportion suivant laquelle la masse à mouvoir sera augmentée par ces 

 communications de mouvement, ou suivant laquelle l'inertie du mobile se 

 trouvera accrue, doit bien dépendre, en général, de la vitesse de ce dernier 

 par rapport au milieu. 



11. En particulier, l'entraînement de l'éther libre par un corps qui s'y 

 meut doit, ce semble, équivaloir à la communication de fractions déter- 

 minées des accélérations de celui-ci, à des volumes d'élher d'autant plus 

 grands que la vitesse du corps est plus grande elle-même ('). Or cela revient 

 à dire que la résistance de l'éther produirait, sur le mobile, l'etl'et d'une 

 surcharge d'inertie, ou d'une masse supplémenlaire qui lui semblerait incor- 

 porée-, croissante avec sa propre vitesse. 



désignant pur p' l'expression de p dans le cas des petites vitesses, 



pz^p-i-^(\j- — \-) avec /' =13 p ( \./- -I- 1 V -H /.;; — 



2' ' ' ■ \ ■ i// J 



I^es termes non linéaiies v ajoutent seulement la partie proportionnelle à L- — \-, 

 où — V- seul varie d'un point à l'autre, et qui ne donne rien dans l'impulsion totale du 

 lluide sur le solide, pour la raison indiquée dans le texte. 



Ociant à la partie précédente />', qui exprime p dans le cas des petites vitesses, sa 

 foiinule même montre qu'elle vérifie 1 équation indéfinie Aj/j rr o, avec les deux rela- 

 tions spéciales, aciievant de la déterminer, 



jj'=0 (à l'infini) .n ^ -p{Xx-i-\Z + '/-■/), 



a la surface du corps, où x, ,3, y désignent les cosinus directeurs de la normale f/fi. 

 Ces relations lui assignent une expression du la forme p(\ 11^. -H VII, -H ZII;), avec 

 IIj.. n,., Il; indépendants de t, et font des trois composantes de l'impulsion totale du 

 (luide sur le solide, dans un certain système d axes principaux, trois c|uantités respec- 

 tivement proportionnelles à ,o\, pY, pZ. 



(,') La justification decelte assertion, en tant (jue bien probable, sera donnée à la (in 

 du n° V ci-aprés. 



