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III. Il y a deux raisons pour que, dans les circonstances ordinaires, cet 

 accroissement fictif de masse soit totalement insensible. 



La première consiste dans l'excessive petitesse, inimaginable, de la densité 

 de l'éther libre, par rapport à celle des moléculos pondérables, qu'il con- 

 tourne, sans doute, individuellement durant leur passage; en sorte que l'éther 

 ambiant pourrait prendre toute la vitesse même de la molécule, sans réduire 

 d'une manière appréciable la quantité de mouvement de celle-ci. Or, de 

 plus, l'éther ambiant ainsi dérangé par la molécule se trouve, pour ainsi dire, 

 réduit au minimum par l'excessive ténuité de ses éléments, par ses clivisibitité 

 etyje«e7/"aZ'j7<Ve presque infinies, permetlantà ses points matériels direclemenl 

 heurtés par la molécule de s'écarter sans ébranler notablement leurs voisins. 

 Aussi faudrait-il, peut-être, une matière pondérable presque aussi morcelée 

 ou ténue que léther même, pour communiquer son mouvement à la totalité 

 de l'élher qu'elle traverse. 



IV. La seconde raison, la plus importante peut-être et cerlaineiiieiit 

 corrélative à cette pénétrabililé, consiste dans l'impossibilité où est l'éther, 

 au moins sous sa densité normale, de transmettre les ondes à vibrations 

 longitudinales, les condensations et dilatations cul)i(jues. Celte mollesse 

 infinie de l'éther, quand il s'agit de résister, entre certaines limites, au rap- 

 prochement et à l'éloignement de ses couches, tient sans doute à ce que, 

 malgré la ténuité incomparable de ses atomes ou points matériels, les pins 

 proches d'entre eux sont à des distances les uns des autres excédant celles 

 où s'exercent les plus énormes répulsions dont nous ayons connaissance, 

 savoir ces répulsions interatomiques ouj clnmiques qui, dans chaque molé- 

 cule pondérable, maintiennent à quelque distance ses atomes, rapprochés 

 par les attractions chimiques (^affinité) s'excrçant à des distances un peu 

 plus grandes, et conservent ainsi à la molécule un certain volume. 



Grâce à cette absence des fortes répulsions chimiques, les atti'actions 

 chimiques ou interatomiques sont neutralisées surtout, dans l'éther à l'étal 

 naturel, par les répulsions /V?i'.w/«e^ exercées de plus loin que les dimensions 

 d'une molécule pondérable ordinaire et qui (avec les attractions physiques 

 exercées déplus loin encore) constituent l'élasticité habituelle ou intermolé- 

 culaire des corps. C'est ainsi que l'on peut se figurer cette poussière atomique 

 qu'est l'éther, à la fois résistant aux très petits glissements mutuels de ses 

 couches et indifférente à leurs petits rapprochements ( '), c'est-à-dire propre 



(') Noir, ù ce sujet, les j)ages 3^ et 38, 4' et 42 tlu Tome I de ma Théorie ana- 

 lytique de la chaleur, mise en harmonie a^'ec la Therniody nami(j ue et avec la 

 théorie mécani(jue de la lumière. 



