SÉANCE DU /( JllLl.El Ifjlo. 9 



à liansiuetlre les vibrations transversales de faible amplitude, à l'exclusion 

 des vibrations lonjjiludinales. 



|]t Ton comprend, du même coup, l'inévitable morcellement, en molécules 

 éparses çà el là, de la matière dense; car une molécule dense dont le diamètre 

 égalerait les distances auxtjuelles s'exercent les fortes répulsions physiques, 

 ferait explosion, sous le double efl'ort de ces répulsions (entre ses atomes 

 éloignés) et des répulsions chimiques (entre ses atomes proches), que ne 

 pourraient pas compenser les attractions chimiques (exercées aux distances 

 intermédiaires). 



V. On conçoit donc, par les deux raisons précédentes, que, même à des 

 vitesses de l'ordre du dix-millième de celle de la lumière, comme est la 

 vitesse de la Terre dans son orbite (produisant V aberration) et comme sont 

 les vitesses de presque tous les objets terrestres de nos expériences, sensible- 

 ment entraînés^ par la Terre, les corps puissent n'éprouver, de la part de 

 l'éther, aucune résistance appréciable. 



Mais imaginons un courant de matière pondérable animé de vitesses 

 beaucoup plus grandes encore que ces vitesses planétaires ou siellaires, et 

 attribuons à sa matière une ténuité rappelant celle de l'éther. Alors les 

 deux raisons d'extrême petitesse de la résistance disparaîtront à la fois; car 

 les particules d'un tel courant auront ensemble assez de surface pour 

 atteindre la presque totalité de l'éther qu'il traverse; et, d'autre part, cet 

 élher pourra être, à l'avant des particules, assez refoulé ou condensé pour 

 acquérir, avec une densité sensible, les énormes répulsions chimiques 

 entre ses atonies les plus proches et, par suite, une résistance au courant 

 croissante incomparablement plus vite que la première puissance de la vitesse. 



^ I. Or tels sont justemenl les caractères que présentent, dans un tube 

 de Crookes où l'on a fait un vide presque parfait, les rayons ou plutôt les 

 courants dits cathodiques., composés de points deux mille fois environ moins 

 massifs que l'atome d'hydrogène et dont la vitesse peut excéder, semble- 

 t-il, jusqu'aux 9 dixièmes de celle de la lumière ('). Il n'y a donc pas lieu 

 d'être surpris que la résistance de l'éther y èquivaille, pour ces points, à une 

 surcharge d'inertie rendant leur masse apparente supérieure, mèine dans 

 un très grand rapport, à leur masse reW/e. 



Et si le courant est reitdu courbe par le voisinage d'un aimant, dont l'in- 

 fluence sur l'éther ambiant pourra être peu sensible, rien n'obligera l'éther 

 entraîné, qui devra, dès lors, plus ou moins tendre à traverser le courant 



(') Du moins dans le cas des raj'ons (3 du radium. 



C, II., i(,io, 3' Semestre. (T. loi, \° 1.) 2 



