SÉANCE DU 18 JUILLET 1910. 217 



3° Ces centres lumineux rencontrent dans leurs déplacements des molécules inertes 

 qu'ils mettent en mouvement sans les rendre lumineuses; 



\° L'énert;ie des atomes lumineux se compose de deux parties : l'énerijie de transla- 

 tion et l'énergie de radiation, cette dernière n'est vraisemblablement pas altérée par les 

 cliocs, dont le seul effet possible est une dilVérence déphasé dans le mouvement vibra- 

 toire émis. 



Ainsi qu'il a été indiqué antérieurement, on peut considérer la vitesse des porteurs 

 comme ramenée constamment à sa valeur initiale par la chute du potentiel le loncr de 

 l'arc. Une remarque qui simplifie beaucoup les calculs peut être faite de suite : élant 

 donnés les nombres très considérables par centimètre cube des porteurs et des mo- 

 lécules de la vapeur qui sont soumises aux mouvements ordinaires de la théorie 

 cinétique, sans direction priviléj;iée, on peut, pour appli(|uer le théorème des quan- 

 tités de mouvement, supposer nulle l'agitation thermique, les mouvement^ se réduisant 

 à ceux donnés aux molécules par les porteurs électriques, l'our la même laison, il suffit 

 de considérer la composante de la vilesse dans la direction de l'arc; pour simplifier le 

 langage nous l'appellerons lo vilesse. Au point de vue spectroscopi(jue. les mêmes 

 considérations s'appliquent. 



Dans ces conditions, si l'on cherche la résistance opposée au mouvement d un atome 

 lancé II la vitesse c, par suite des chocs sur les autres atomes immobiles, on trouve, 

 par un calcul élémentaire, que la (|uantité de mouvement perdue par seconde, c'est- 

 à-dire la résistance, est donnée par 



H = -ir.a^ mm-- 7= /,/in'-, 



oii a est le ravon de l'atome, //( sa niasse, rt le nombre de molécules ineites par ceiili- 

 mètre cube (ou d'atomes puisque la vapeur de mercure est numoaloniique). 



La moyenne, au temps /. îles vitesses des atomes choqués au temps zéro par 

 les porteurs électriques, est alors 



(• = c„(j H- .-../'O"'; 



l'ii, vitesse initiale des atomes lumineux, est ici en moyenne, comme un calcul facile 

 permet de s'en rendre compte, la moitié de la vitesse des porteurs électriques. 



On peut donc considérer que, par l'eflet des chocs sur les molécules inertes, la vitesse 

 d'un centre lumineux varie progressivement, suivant la loi indiquée ci-dessus, de sa 

 valeur maxima i'„ à zéro; en même temps, par suite des phénomènes d'amortissement 

 étudiés théori(|uement, en particulier par H. -A. Lorenl/. (' ), l'inlensilé de la lumière 

 émise varie avec le temps suivant la loi exponentielle e'-^', x ayant pour la raie verte 

 du mercure la valeur, calculée théoriquement, 3. 10'. 



(Dr, l'appareil interférenliel employé pour mesurer les > ilesses donne une raie biil- 

 lante, dans laquelle (abstraction faite de l'élargissement dû aux mouvements ther- 

 miques) l'intensité est répartie suivant une courbe dont les abscisses sont les longueurs 



(') II. -A. LuRK>T/., T/ie t/ieory 0/ électrons, Leipzig, io<><). p- '-'tS et '|f). 



C. H., 1911,,- Semestre. (T. 151, N' 3.) ^î) 



