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d'onde (ou les vitesses) et les ordonnées sont, pour chaque longueur d'onde, les 

 énergies émises par les centres, pendant les temps correspondants. 



Soit (' =/(i); la figure i donne la vitesse en fonction du temps; soit de plus i=z o{i) 

 l'intensité déduit* de la formule de Lorentz : la quantité d'énergie correspondant à un 

 inter\-alle de vitesse %\ r •+ rfc est 



di\' 



idt: 



?(0 

 ■/'(O 



f/i' = F(r)rf('. 



rfu' 



L'expression -j- représente l'ordonnée de la courbe des intensités dans l'anneau pour 



la vitesse c. 



La figure i montre que les dilTérentes longueurs d'onde émises par la source le 



T? 12 Dtiesst, 



seront pendant des intervalles de temps d'autant plus grands que la vitesse c sera plus 

 petite. La lumière de couleur /., /. + rf/., émise au bout d'un temps relativemanl 

 long, durera donc proportionnellement plus longtemps que celle enroyée à l'appa- 

 reil immédiatement après le choc. 



A l'aide de ces considérations, on arrive, pour la répartition de l'intensité dans un 

 anneau, à la formule 



y-^w^' 



!_î I i 



qui peut se traduire par la courbe de la figure 3 dont nous aions considéré le maxi- 

 mum comme donnant la vitesse observée. 



Les calculs numériques effectués pour les pressions de 3""", 3"°"', 5 et j™'" ont donné 

 pour vitesses 128'", ii3'" et 5g™, alors que les vitesses mesurées expérimentalement 

 sont 142", lag™ et 82™. Nous avons employé les constantes suivantes : rayon de 

 l'atome de mercure 6.10"'; constante d'Avogadro 4.10"; rayon d'un électron 

 1,5.10-'^; >, :^ 01^,5."). Les températures ont été déduites de la Table des tensions d« 

 vapeur. 



La concordance approchée entre les nombres calculés et les nombres 

 observés peut être considérée comme une vérillcation expérimentale de la 

 formule de Lorentz ainsi que des hypothèses indiquées au début de cette 

 Note. 



