6l4 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



J^ est la chaleur de vaporisation du liquide à la température T et à la 

 pression P^; 



Enfin, la vapeur ayant toujours même pression que le liquide, la formule 

 classique de Glapeyron 



(IV) (V,,-V,)rfP + EL'Ç. 



Tensions de vapeur des mélanges liquides. — Les équations deviennent 

 (Washburn, loc. cit.) : 



(Il bis) - — dP = f'^dp^ ou - — dP zz:. ---d\o^p„, 



^A est k tension de vapeur partielle du mélange quant au corps A; c^ le 

 volume spécifique du corps A gazeux à la pression yo^; 



^ T^.. dT j, EMa dT 



{Ulbis) i'xdpx^Ei^.^— ou «•ogpA= -j^^lATp- 



Cette dernière relation a été donnée par Nernst. 

 Posons maintenant 



/>a=Pa/(C, T, P) ou log/>A=logPA + log/(C,T, P); 



P^ est la tension de vapeur du corps pur dans les mêmes conditions de 

 température et de pression que le mélange; C exprime la composition du 

 mélange. 



Des équations (II) et (II bis) on tire 



RT d\osf_ dX . 



' M àP âm^ "' 



V^ est le volume spécifique du constituant liquide pur. Suivant donc que par 

 adjonction du constituant au mélange, on a dilatation ou concentration, 



— j^ est positit ou negatit. 



Des équations (ITI') et (III bis) on tire, en remarquant que la différence des 

 chaleurs de vaporisation du constituant liquide pur et du mélange est égale 



à la chaleur de dilution directe -r^ du constituant pur liquide dans le 



mélange 



,.n .>log/ _^ VM,tdc, 



^ ' dT ^ WT' ôni^' 



