SÉANCE DU 7 NOVEMBRE 1910. 809 



est pai'iillrle aii.v calliodes (position privilégiée do M. Cioiiy) ri seiileineiil 

 dans ce cas. L'abaissement observé peut aller, par exemple, de loooo volts 

 à 400 volts et le pliôiiomène conserve la même allure quand le champ mag^né- 

 lique est porté jusfpi'à ?.ooo ganss. 



2. J'ai reproduit d'abord l'expérience de M. (îouy avec un très petit tube. : 

 le cylindre servant d'anode a 22""" de diamètre, les cathodes sont en lil 

 d'aluminium et terminées par des boules de 2'"'". Le tube est placé entre 

 les pôles d'un électro-aimant Weiss. On retrouve aisément les particularités 

 signalées par ^L Ciouy, mais on constate aussi le fait suivant : le rallumage 

 de la décharge par le champ parallèle aux cathodes ne se produit plus si le 

 champ magnétique est trop fort (j'ai été jusqu'à 3ooo gauss environ, mais 

 2000 gauss suffisent déjà avec le tube employé). 11 existe donc un chamj) 

 magnétique optimum (' ) qui facilite la décharge au maximum : la grandeur 

 de ce champ s'accroît avec le degré de vide et avec le potentiel sous lequel 

 se produit la décharge. 



D'aprè-i cela, dan-; un cliamp magiiéliqiie trop intense, la tlécharge ne se rallume plus 

 (piaiiij le clianip est par.illèle au\ cathodes: on obseive cependant un rallninage tem- 

 poraire au moment de la fermeture ou de l'ouverture du circuit de l'électro, le clianip 

 magnétique passant alor; pendant un instant par la valeur optimum, t'ne autre consé- 

 quence est celle-ci: un champ inagnétii|ue trop fort pour rallumer la décharge el 

 parallèle au\ cathodes étant établi, on tourne l'électro à droite ou à gauche de la 

 position privilégiée; la décharge se rallume alors si le vide et le potentiel de décharge 

 sont convenables, elle s'éteint à nouveau si l'on revient à la position privilégiée. Le 

 phénomène est devenu, en apparence, c.racicmcnt complémentaire de celui que 

 M. Gouy a signalé. 



.'}. L'explication théoriqtie du phénomène de M. Gouy peut être cher- 

 chée dans la coexistence d'un champ électrique cylindrique el d'un champ 

 magnétique parallèle à l'axe du cylindre. On admet aujourd'hui (pie la 

 di''iharge disruptive est précédée d'une période d'ionisation |)ar chocs, dans 

 l.iipiclle les électrons présents dans le gaz el accélérés par le champ élec- 

 tri([ue jouent un rôle essentiel. Or le trajet des corpuscules d'une élec- 

 trode à l'autre est allongé par l'enroulement des trajectoires dans le champ 

 magnéti(pie. La nouvelle forme de ces trajectoires peut être calculée coni- 

 plèlemenl (- ), el il ressort de ce calcul qu'il doit exister un champ magné- 



(' ) Le champ magnéticiue opliuium a aussi été rencontré par M. Righi dans les expé- 

 riences citées. 



(-) HorASSF, Cours de l'hysiquc. t. III, p. 233. 



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